Главная > METOД TEOPИИ ГРУПП B KBAHTOBOЙ MEXAHИKИ (Б.Л. Ван-дер-Варден)
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
164
165
166
167
168
169
170
171
172
173
174
175
176
177
178
179
180
181
182
183
184
185
186
187
188
189
190
191
192
193
194
195
196
197
198
199
200
201
202
203
204
205
206
207
208
209
210
211
212
213
214
215
216
217
218
219
220
221
222
223
224
225
226
227
228
229
230
231
232
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

Вероятности переходов, которым пропорциональны интенсивности линий, излучаемых при эффекте Зеемана, можно по §3 получить, разлагая произведения Xψn,Yψn,Zψn по собственным функциям ψn. Выберем ψn и ψn снова так, чтобы при вращении Dα вокруг оси z на угол α они умножались на eimα или eimα, и положим
(X+iY)ψn(Xnn+iYnn)ψn(XiY)ψn(XnniYnn)ψn,ZψnZnnψn

В левой части этих рядов при вращении Dα, появляются множители ei(m+1)α,ei(m1)α,eimα. Вращение в правой части можно произвести двояко: или применив вращение Dα ко всем членам, что даст для членов с ψn множитель eimα, или весь ряд умножить на ei(m+1)α, или соответственно на ei(m1)α, или на eimα. Обе операции должны дать одинаковые результаты. Отсюда следует, что в первом ряду в действительности могут встречаться только члены с m=m+1, во втором только с m=m1 и в третьем с m=m. Таким образом, имеем правило отбора
m=m+1,m,m1

с добавлением, что при m=m излучается только свет, поляризованный параллельно оси z, тогда как при m=m±1 наблюдателю в плоскости xy свет представляется линейно поляризованным в этой плоскости, а наблюдателю в направлении оси z — поляризованным по кругу 1.

Предыдущие соображения справедливы для любого силового поля с аксиальной симметрией и для любого числа электронов в предположении, что собственные функции можно подобрать так, чтобы они при вращении Dα умножались на eimα. В случае эффекта Зеемана волновые числа для различных компонент расщепленной спектральной линии по (6.6) зависят только от разности mm, которая по (6.7) может быть только 0 или ±1. Это значит, что каждая линия распадается на три равно отстоящие компоненты, соответствующие переходам mm+1,mm,mm1, для которых имеет место вышеприведенное правило поляризаци. Это нормальный эффект Зеемана. Мы не имеем здесь возможности рассмотреть аномальный эффект, но вернемся к нему в IV разделе при изучении «вращающегося электрона».
1 Эти результаты легко получить из классических законов электродинамики, если изменение углового момента на ±1 связать, согласно принципу соответствия, с круговым движением электрона.

1
Оглавление
email@scask.ru