Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
Поле отдельного ядра остается инвариантным не только при пространственных вращениях, но и при отражениях. Все отражения можно получить из вращений и «отражения от начальной точки» коммутирующего со всеми вращениями. Тождественное преобразование совместно с этим отражением образует абелеву группу второго порядка. Вследствие вышеотмеченной коммутируемости эта абелева группа может быть разложена на неприводимые одновременно с группой вращений, т. е. базисные векторы представления (в частности, собственные функции какого-либо уровня энергии) всегда могут быть выбраны таким образом, что при вращений они преобразуются по $\mathfrak{D}_{l}$ и одновременно при отражении $S$ умножаются на $w= \pm 1$. Этот множитель $w$ называется характером отражения. В частности, при одноэлектронной задаче шаровые функции $l$-того порядка имеют характер отражения, равный $(-1)^{l}$. с характером отражения Этот характер сохраняется и при учете взаимодействия, хотя собственные функции не являются более произведениями $\psi_{1}, \psi_{2}, \ldots, \psi_{f}$. Соответствующий терм называется четным или нечетным в зависимости от того, является ли $w=+1$ или $w=-1$. Например, из четырех вышеприведенных серий углерода две первых относятся к нечетным, две вторых — к четным термам. Мы скоро увидим, какое следствие получается отсюда для спектров
|
1 |
Оглавление
|