Главная > Лазеры сверхкоротких световых импульсов
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
164
165
166
167
168
169
170
171
172
173
174
175
176
177
178
179
180
181
182
183
184
185
186
187
188
189
190
191
192
193
194
195
196
197
198
199
200
201
202
203
204
205
206
207
208
209
210
211
212
213
214
215
216
217
218
219
220
221
222
223
224
225
226
227
228
229
230
231
232
233
234
235
236
237
238
239
240
241
242
243
244
245
246
247
248
249
250
251
252
253
254
255
256
257
258
259
260
261
262
263
264
265
266
267
268
269
270
271
272
273
274
275
276
277
278
279
280
281
282
283
284
285
286
287
288
289
290
291
292
293
294
295
296
297
298
299
300
301
302
303
304
305
306
307
308
309
310
311
312
313
314
315
316
317
318
319
320
321
322
323
324
325
326
327
328
329
330
331
332
333
334
335
336
337
338
339
340
341
342
343
344
345
346
347
348
349
350
351
352
353
354
355
356
357
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

6.2.3. Эффекты когерентного перекрытия сталкивающихся импульсов при пассивной синхронизации мод

6.2.3.1. Основные уравнения

В предшествующем рассмотрении мы не обращали внимания на особенности, которые могут быть вызваны размещением поглотителя вблизи зеркала с большим коэффициентом отражения. Ряд экспериментальных исследований показал, что расположение узкой кюветы с поглотителем в контакте с глухим зеркалом увеличивает стабильность генерации и способствует укорочению импульсов (см., например, [6.12]). Такое действие тонкого контактного поглотителя обусловлено тем, что падающий на зеркало и отраженный импульсы перекрываются в насыщающемся поглотителе, это позволяет достигать насыщения при меньших интенсивностях или энергиях импульсов и благоприятствует процессу синхронизации мод. Эффекты когерентного перекрытия двух импульсов могут быть использованы особенно эффективно, если такие встречные импульсы распространяются в кольцевом резонаторе и перекрываются в тонком поглотителе [6.6, 6.7, 6.33, 6.37-6.39]. Таким путем к настоящему времени были получены наиболее короткие импульсы длительностью около возбуждаемые в резонаторе лазера (ср. п. 6.3.4). При этом максимальное перекрытие встречных импульсов в поглотителе обеспечивается системой автоматически, так как оно соответствует оптимальным условиям генерации, если только оба импульса одинаково усиливаются активной средой. Последнее обеспечивается таким размещением усилителя и поглотителя, когда расстояние между ними составляет четвертую часть длины резонатора. В этом разделе мы хотим вывести уравнения, описывающие когерентное перекрытие двух встречных импульсов в лазере. Это описание в одинаковой степени должно касаться двух различных ситуаций: контактного поглотителя в линейном резонаторе и режима синхронизации мод в лазере с кольцевым резонатором со сталкивающимися импульсами Мы будем считать, что в случае линейного резонатора оптические элементы расположены, как показано на рис. 6.3, при и оптимальном размещении усилителя в середине резонатора . В случае кольцевого СРМ-лазера отраженный луч на модели рис. 6.3 не проходит снова через отдельные элементы, а направляется оптической системой непосредственно к точке 2. При этом расстояние

ние между поглотителем и усилителем составит В этом случае расположение оптических элементов для обоих направлений идентично, благодаря чему встречные импульсы усиливаются в одинаковой степени. Ниже оба варианта и другие аналогичные ситуации будут обозначаться как СРМ-режимы, причем при анализе мы будем следовать работам Хермана, Вайднера, Вильгельми [6.13], а также Кюльке, Рудольфа, Вильгельми [6.29]. Напряженность поля в лазере при наличии двух встречных импульсов может рассматриваться как суперпозиция полей импульса, распространяющегося влево и импульса, распространяющегося вправо

Подстановка (6.23) в уравнение (6.7) для плотности населенности основного уровня поглотителя позволяет обнаружить быстроосциллирующие составляющие Для первых коэффициентов пространственного преобразования Фурье получим уравнения

в то время как из волнового уравнения следует (см. разд. 1.3)

и

где были введены обозначения

Для упрощения решения уравнений (6.24) и (6.27) мы рассмотрим предельный случай малого поглощения и усиления, а также малой энергии импульсов (по сравнению с энергиями насыщения усилителя и поглотителя). Это значит, что Подобная модель для случая неконтактного поглотителя или однонаправленного кольцевого лазера была впервые использована Хаусом [6.10]. Область применимости полученных с помощью такой модели

приближенных результатов ограничена относительно малыми вариациями параметров лазера. Это следует из сравнения результатов, полученных в п. 6.2.1 и 6.2.2 с результатами работы [6.10]. Тем не менее для получения обозримых результатов мы ниже рассмотрим эффекты когерентного перекрытия в том же приближении; тщательно проверяя при сравнении с экспериментальными результатами корректность сделанных допущений. Случай моноимпульсного лазера с контактным поглотителем отличается при сделанных предположениях от случая кольцевого СРМ-лазера лишь тем, что коэффициент поглощения для слабого сигнала для контактного поглотителя должен заменяться коэффициентом так как импульс в этом случае проходит через поглотитель дважды за один проход резонатора. Проведя последовательную аппроксимацию, мы на первом шаге подставим в (6.26) и и для — заданную предшествующим процессом накачки населенность в поглотителе и усилителе. После двух итерационных шагов получим после прохода импульса через поглотитель

где

Для тонкого поглотителя в режиме СРМ имеем при Для толстого поглотителя в режиме тогда как в однонаправленном режиме Таким образом, толстый поглотитель в СРМ-режиме насыщается так, как будто через него проходит импульс с удвоенной энергией. Тонкий поглотитель в СРМ-режиме насыщается еще быстрее вследствие образования стоячих волн, причем в этом режиме при сделанном приближении действующее сечение примерно утраивается по сравнению с сечением в однонаправленном режиме Проводя аналогичные приближенные оценки изменения напряженности поля в усилителе, получим

где

есть коэффициент усиления для обоих импульсов на переднем фронте, а — коэффициент усиления для слабого сигнала в центре линии.

Как и в гл. 5, мы будем считать, что на излучение в резонаторе оказывают влияние частотно-селективные элементы (частотные фильтры). Роль такого частотного фильтра может играть дополнительный элемент (например, призма), помещаемый в резонатор для перестройки частоты излучения. Приближенно такой фильтр может представлять эффективное ограничение полосы усиления. Если ширина спектра импульса мала по сравнению с шириной полосы фильтра и частота излучения лазера задается центральной частотой этой полосы, то изменение импульса после прохода через этот элемент описывается, согласно (5.13) и (5.14), выражением

Ниже будет показано, что для генерации возможно более коротких импульсов в некоторых случаях целесообразно поместить в резонатор дополнительный оптический элемент (например, стеклянную пластинку), толщина которого выбрана такой, чтобы за счет дисперсии групповой скорости обеспечить максимальную компенсацию «чирпа». Подобная дисперсия вызывается и остальными оптическими элементами, суммарное действие которых необходимо учесть. Изменение амплитуды напряженности поля в линейном оптическом элементе с учетом дисперсии групповой скорости описывается уравнением (1.50) (при Интегрируя это уравнение по используя при этом приближение последовательной аппроксимации и учитывая потери на выходном зеркале введением аналогового коэффициента потерь у, получим

где — эффективная толщина стеклянной пластинки, которую мы здесь считали расположенной между фильтром и выходным зеркалом.

Используя условие самовоспроизводимости в стационарном режиме параметров импульса после каждого прохода

получим из (6.28) — (6.33) для амплитуды нелинейное интегродифференциальное уравнение с комплексными коэффициентами. Выделяя фазу

можно теперь разделить действительную и мнимую части и получить следующую систему уравнений для фазы и действительной амплитуды

где

1
Оглавление
email@scask.ru