Рис. 2.4. Плоский резонатор Фабри—Перо.
зеркала;
— оптическая длина резонатора;
- угол падения.
где
Здесь
— коэффициенты пропускания и отражения обоих зеркал,
— оптическая длина резонатора. Для коэффициента пропускания резонатора Фабри—Перо получим из (2.37)
На рис. 2.5 показана зависимость коэффициента пропускания от разности фаз
которая пропорциональна частоте (при постоянной длине резонатора
и длине резонатора (при постоянной
Рис. 2.5. Коэффициент пропускания резонатора Фабри—Перо.
частоте
Максимумы пропускания обнаруживаются на частотах
Следовательно, для плоских волн в направлении нормали получаются постоянные разности частот
как это показано в (2.28) для продольных мод. Полуширина области прозрачности определяется формулой
Отношение
называется резкостью интерферометра. Поскольку мы рассматриваем идеально плоские и бесконечно протяженные зеркала, резкость будет определяться исключительно коэффициентом отражения
Шероховатости поверхностей снижают резкость, такой же эффект создают дифракционные потери при конечных диаметрах зеркал. Приближенно можно сложить обратные резкости и получить полную резкость (аналогично сложению обратных добротностей). Определяемая шероховатостью резкость высококачественных зеркал может составлять несколько сотен. Дифракционные потери могут поддерживаться малыми путем надлежащего выбора геометрии резонатора. Если при этих условиях эффективная резкость превзойдет, например, значение 100, то следует выбирать коэффициент отражения
Рассмотрим теперь убывание энергии электромагнитного поля к моменту времени
после внезапного отключения непрерывного монохроматического входного излучения (при
При
амплитуда на выходе из резонатора более не задается выражением (2.37), так как по меньшей мере первая парциальная волна в этой последовательности больше не вносит вклад в результат. К положительному моменту времени
напряженность поля на выходе имеет вид
откуда для квадрата модуля напряженности поля получим
Зависимость от времени учитывается лишь множителем