§ 3. Три класса неупругих конечных состояний

Для дальнейшего полезно сделать еще несколько замечаний о различных типах каналов которые, согласно (14.7), составляют полное сечение Рассмотрим в системе центра масс реакцию

Струйная структура неупругих столкновений при высоких энергиях (малые поперечные импульсы в системе центра масс) говорит о том, что частицы в конечном состоянии можно грубо разделить на две группы А и В: одна группа содержит частицы, летящие в системе центра масс вперед, а другая — частицы, летящие назад. Вообще представляют собой многочастичные системы. По аналогии с двухчастичными реакциями мы можем теперь грубо подразделить вклады в сумму (14.7), т. е. в на три класса, в соответствии с возможными обменами в -канале в реакциях типа [то же, конечно, справедливо и для (14.6)]:

1) аннигиляция, или вклады от обмена барионом а

2) вклады от обмена зарядом, изоспином и странностью

3) вклады Померанчука

Первый класс вкладов существует только в том случае, если А и В имеют противоположные барионные числа. В третий класс входят те вклады, для которых в -канале реакции обмениваются нулевые

внутренние квантовые числа. Поскольку сечения обменных реакций всегда уменьшаются с увеличением энергии, следует ожидать, что при очень больших энергиях сохраняются только вклады третьего класса, т. е.

а при конечных энергиях измеренные разности от определяются в основном вкладами первого и второго классов.

Как следствие такого подразделения мы можем приближенно написать

(пренебрегая тем, что эти три класса вкладов, вообще говоря, влияют друг на друга из-за абсорбционных поправок [148]; например, присутствие влияет на , следовательно, на . Вклад от упругих конечных состояний в (14.7), имеющий в основном дифракционный характер, считается включенным в

Из (14.11) следуют простые неравенства между полными сечениями [130]; например,

Это неравенство мы получим, если заметим, что Последнее неравенство следует из того, что способов обмена зарядом между и Р существует больше, чем между Р и Р. Аналогично вследствие больших аннигидяционных вкладов в имеем

Подобные неравенства можно получить и для рассеяния мезонов на барионах. Несмотря на то, что это рассмотрение проведено в очень грубом приближении, все неравенства между измеренными сечениями при высоких энергиях, выведенные на основе (14.11), по-видимому, подтверждаются экспериментами [130].