§ 3. Замечания

Некоторые авторы [167—173] пытались расширить схему аддитивности путем включения поправок на многократное рассеяние, которые дают неаддитивные члены в сечениях. Это делается с помощью эйконального метода, введенного Глаубером [164—166] (см. приложение) для расчета поправок на многократное рассеяние при рассеянии адронов на дейтронах. Хотя существование таких поправок в кварковой модели представляется естественной возможностью, их трудно рассчитать, поскольку мы ничего не знаем о пространственных волновых функциях кварков. Поэтому различные оценки не очень надежны. Более того, они, по-видимому, отклоняются в неправильном направлении. Харрингтон [167] для поправки двойного рассеяния к асимптотической формуле (16.4) получил

где положительно и равно приблизительно тогда как экстраполяции данных приводят к значению левой части, равному Возможно, этот результат еще раз указывает на то, что поведение кварков внутри адронов отличается от поведения нуклонов внутри ядер и что обычный способ вычисления поправок на многократное рассеяние носит слишком искусственный характер. Интересно отметить, что существует пример ситуации, в которой частицы не следуют формуле Глаубера; так ведут себя частицы, не находящиеся на массовой поверхности [174].

Более непосредственную информацию о многократном рассеянии кварков можно получить, изучая процессы, запрещенные в аддитивной модели кварков, а именно процессы, в которых происходит обмен двойным зарядом или двойной странностью или тем и другим в -канале,

такие, как Известно, что процессы этого типа наблюдаются редко по сравнению с теми процессами, где происходит обмен одной единицей заряда или странности.

Некоторые из полученных в настоящей главе соотношений между полными сечениями были также выведены в других моделях рассеяния при высоких энергиях [175— 178]. В частности, в модели Кабиббо — Хорвица — Неемана [177, 178], представляющей собой, по существу, модель полюсов Редже, наделенную алгебраической структурой вершинных функций, мы получаем соотношения (16.3), но с тем важным отличием, что везде заменяется на так как обычно принимается, что в реджевском описании полных сечений взаимодействия бариона с антибарионом учитываются аннигиляционные вклады. Здесь возникает интригующий вопрос. В модели кварков аннигиляциониые и неаннигиляционные части полных сечений контролируются различными механизмами. Это основывается на том факте, что эффекты аннигиляции соответствуют обмену барионом, тогда как все неаннигиляционные процессы относятся к другому типу, соответствуя обмену системой с нулевым барионным числом. Мы могли бы также сказать, что последние процессы периферические, а процессы аннигиляции непериферические (или центральные). Эта разница в природе двух типов процессов может потребовать различных описаний их не только в модели кварков, но также и в других динамических моделях [133, 179]. Это может быть справедливым, в частности, для модели полюсов Редже. Действительно, заметив, что аддитивность кварковых амплитуд соответствует обменам синглетного и октетного типа в -канале, мы можем рассмотреть возможность того, что модель полюсов Редже, в которой обмениваются только синглетные и октетные траектории (такая, как модель Кабиббо — Хорвица — Неемана), описывает только неаннигиляционную часть полных сечений. Если бы это было так, то соотношения, полученные в модели кварков и в модели Кабиббо — Хорвица — Неемана, стали бы идентичными. Дальнейшие вопросы о совместимости модели кварков и модели полюсов Редже изучаются в статьях Дабула [180] и Липкина [181].