Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике Многомерный гармонический осциллятор описывается гамильтонианом где $\omega_{j}$ – частоты колебаний. Интегрирование уравнений движения для такой системы тривиально. Мы все же рассмотрим эту систему, поскольку она является простейшей системой, обладающей \”скрытой\” симметрией. Многомерный осциллятор обладает ( $n-1$ ) дополнительным квадратичным интегралом движения: Если все частоты $\omega_{j}$ несоизмеримы друг с другом, т.е. равенство где $n_{j}$ – целые числа, выполняется лишь в том случае, когда все $n_{j}$ равняются нулю, то, помимо интегралов $I_{j}$, других однозначных интегралов нет и \”скрытая\” симметрия отсутствует. Очевидной группой симметрии этого гамильтониана является группа вращений $n$-мерного пространства – группа $\mathrm{SO}(n)$. Она, однако, не объясняет факта замкнутости траекторий. Гамильтониан (2.7.3) инвариантен также относительно группы $\mathrm{SO}(2 n)$ – группы вращений $2 n$-мерного фазового пространства. Эта группа, однако, не является группой инвариантности нашей задачи, поскольку преобразования из $\mathrm{SO}(2 n)$, вообще говоря, не сохраняют стандартную симплектическую форму С другой стороны, линейные однородные преобразования $2 n$-мерного пространства, оставляющие инвариантной форму (2.7.4), образуют, -как мы знаем, симплектическую группу – группу $\operatorname{Sp}(2 n, \mathbb{R})$. Поэтому группой симметрии рассматриваемой задачи будет рруппа, являющаяся пересечением групп $\mathrm{SO}(2 n)$ и $\mathrm{Sp}(2 n, \mathrm{R})$. Эта группа является максимальной компактной подгруппой в некомпактной группе $\operatorname{Sp}(2 n, \mathbb{R}$ ) и, как оказывается (см., например, [1]), она изоморфна группе $U(n)$ – группе унитарных матриц порядка $n$. Для того чтобы увидеть это, удобно перейти к новым комплексным переменным Тогда, как нетрудно проверить, величины являются интегралами движения: $\left\{A_{k}^{j}, H\right\}=0$. Эти величины образуют замкнутую алгебру относительно скобок Пуассона которая изоморфна алгебре $\mathrm{U}(n)$ – алгебре эрмитовых матриц порядка $n$. Отметим также, что не все величины $A_{k}^{j}$ являются независимыми. Однако среди них имеется $(2 n-1)$ независимый интеграл движения, что и объясняет факт замкнутости траекторий.
|
1 |
Оглавление
|