Пред.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
ПРИНЦИП ПАУЛИ И УРАВНЕНИЕ ДИРАКАВ двадцать четвертой лекции была вычислена вероятность того, что под действием потенциала вакуум остается вакуумом. В интервале времени между
Амплитуда вероятности рождения и аннигиляции двух пар пропорциональна произведению амплитуд вероятностей рождения и аннигиляции каждой из пар в отдельности. Однако чтобы при интегрировании по
Первый член в этой сумме (1) соответствует вероятности перехода вакуум — вакуум без рождения виртуальных пар. Отрицательные знаки у амплитуд вероятностей с нечетным числом виртуальных пар можно объяснить, исходя из принципа Паули, следующим образом Предположим, что при
Фиг. 56
Фиг. 57. Правую диаграмму на фиг. 57 можно получить из левой путем взаимной перестановки двух электронов. Поэтому, согласно принципу Паули, амплитуда вероятности второго процесса должна вычитаться из первой. Правая диаграмма соот ветствует процессу с одной замкнутой петлей, в то время как левая описывает процесс с двумя замкнутыми петлями. Отсюда заключаем, что все амплитуды вероят ностей процессов с нечетным числом замкнутых петель имеют отрицательные знаки. Вероятность того, что вакуум остается вакуумом равна
Можно показать, что действительная часть Таким образом, мы здесь привели два аргумента в пользу того, что выражение (31.7) должно иметь вид Второй же исходит из принципа Паули. Следовательно, используемая нами трактовка уравдения Дирака может быть последовательной лишь в том случае, если электрони подчиняются статистике Ферми — Дирака. Таким образом, между релятивистским уравнением Дирака и принципом Паули существует неразрывная связь. Паули дал более глубокое доказательство необходимости такой связи, но и этот аргумент достаточно убедителен. Вопрос о связи между принципом Паули и уравнением Дирака (связь между спином частицы и статистикой) является столь интересным, что мы попытаемся дать другое доказательство такой связи, не основываясь на процессах с замкнутыми петлями. Именно, мы докажем, что предположения о полной независимости электронов и о том, что волновые функции системы электронов есть простые произведения волновых функций отдельных электронов (даже если пренебречь взаимодействием между ними), являются непоследовательными. Так, если допустить это, то мы имеем
Далее, сумма всех этих вероятностей представляет собой вероятность того, что в вакууме что-либо да произойдет, и поэтому она должна быть равна единице
Вероятность перехода электрона из точки а в точку b без рождения какой-либо пары равна Вероятность такого перехода с рождением двух пар равна
Далее, так как электрон обязательно куда-либо переходит, то
Однако для функции распространения электрона, подчиняющегося уравнению Дирака, имеет место неравенство
что противоречит предшествующему равенству. Это противоречие можно устранить, если допустить, что электроны подчиняются статистике Ферми — Дирака и не являются независимыми. Таким образом, первоначальный электрон и электрон пары не являются независимыми, и поэтому недопустимо, чтобы последний находился в том же состоянии, что и электрон в точке b. В результате имеем
В случае частиц, описывающихся уравнением Клейна—Гордона, имеет место неравенство, обратное (31.10). Следовательно, частицы со спином нуль (а также с целочисленным спином) не подчиняются статистике Ферми — Дирака, но независимыми их тоже считать нельзя. В случае симметричных волновых функций для системы частиц (статистика Бозе — Эйнштейна) неравенство (31.11) также имеет обратный знак. В случае статистики Бозе — Эйнштейна нахождение частицы в каком-либо заданном состоянии (скажем, b) увеличивает вероятность рождения другой частицы в этом же состоянии. Таким образом, уравнение Клейна — Гордона однозначно связано со статистикой Бозе — Эйнштейна. Было бы интересно попытаться углубить приведенные выше соображения и показать, что разница между интегралом
|
1 |
Оглавление
|