Пред.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
Глава IX. АТОМ ВОДОРОДАБудем называть скалярным потенциалом произведение
считая L бикватернионом, зависящим только от пространственных координат. Тогда в соответствии с уравнением (63) Е оказывается собственным значением энергии в стационарном состоянии. Уравнение Дирака (43) записывается в виде
Преобразуем его, умножив слева на
Разложив L в сумму кватернионов
после ряда простых преобразований сведем уравнение (69) к эквивалентной системе из двух уравнений:
1. ПЛОСКИЕ РЕШЕНИЯУровни энергии. Существуют плоские решения (70), т. е. не зависящие от одной из пространственных координат; их легко получить как в формализме векторной алгебры Х), так и с помощью алгебры матриц. Отыскивая такие решения, мы вновь находим известные точные значения уровней энергии. Достаточно рассмотреть функции М и N вида
где
где Подставив указанные выражения в (70), легко получить хорошо известную систему дифференциальных уравнений Дирака:
Для отыскания ее решений воспользуемся стандартным методом. Так как мы ищем положительные значения Е, которые меньше, чем
возьмем
Подчеркнем, что в этих выражениях у обозначает некоторое действительное число, а не вектор, индекс Кроме вытекающего из такого представления условия обращения М и N в нуль на бесконечности Далее запишем
где Z - атомный номер, Под ставив выражения (72) в (71), найдем, что
и, кроме того, получим рекуррентные соотношения, позволяющие путем итераций определить а и b с точностью до множителя, который будет найден впоследствии из условия нормировки. Таким образом удается получить выражение для уровней энергии, учитывающее тонкую структуру подуровней, отвечающих одному и тому же значению главного квантового числа 1
Для практических расчетов часто достаточно ограничиться в этом выражении двумя первыми членами разложения по степеням малого параметра а. В таком приближении для основного состояния
где R — постоянная Ридберга для неподвижного ядра. Мы предполагали, что центральный заряд неподвижен, тогда как на самом деле неподвижен центр тяжести системы ядро — отрицательный электрон, т. е. ядро вовлекается в движение; для учета этого эффекта при приближенных вычислениях надо в выражении для Е правую часть умножить на Приняв фундаментальную постоянную Сюрдена, так что абсолютная погрешность не превосходит 0,02 эВ. Однако если взять для
|
1 |
Оглавление
|