3. СИНГЛЕТЫ

Будем приписывать значения N и S не только барионам, но и лептонам и фотону. Однако при этом обобщении N и

не обязаны иметь прежний физический смысл, и в новых ситуациях мы будем числа N и S считать просто математическими параметрами. Пептоном будем называть любой зарядовый синглет, которому соответствует индекс . Предположим, что все нестранные синглеты являются лептонами. Заряженная частица не может составлять синглет, потому что, согласно теории Дирака, каждому заряду можно сопоставить противоположный заряд, приписываемый античастице. Будем считать, что слияние таких противоположных зарядов возможно только при Следовательно, триплет зарядов отождествляется с триплетом электрон, фотон и позитрон. Этот триплет отличается от триплета пионов, в котором нейтральная частица в отличие от фотона не получается в результате слияния заряженных. Заметим, что условие для слияния придает некоторый физический смысл странности лептонов.

Таким образом, остается рассмотреть синглет

который назовем нейтрино; он отличается от фотона, поскольку не получается в результате слияния. Обсудим возможность существования для него сопряженных синглетов.

1°. следовательно, откуда единственным решением является Таким образом, получается единственная частица, барион и, следовательно, Возможны два случая. В первом и получается частица Во втором и получается отрицательный мюон который является лептоном, так как значит, в силу а), но это свойство для всякой частицы противоречило бы b).

Подводя итоги, мы констатируем, что классификация охватывает все стабильные частицы, но не включает резонансы. Приведенные результаты подтверждают важность понятия сопряженной частицы и справедливость высказанных принципов а) и b), которые подтверждаются известными нам экспериментальными данными.