Главная > ЭРГОДИЧЕСКИЕ ПРОБЛЕМЫ КЛАССИЧЕСКОЙ МЕХАНИКИ(В.И.Арнольд, А.Авец)
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
164
165
166
167
168
169
170
171
172
173
174
175
176
177
178
179
180
181
182
183
184
185
186
187
188
189
190
191
192
193
194
195
196
197
198
199
200
201
202
203
204
205
206
207
208
209
210
211
212
213
214
215
216
217
218
219
220
221
222
223
224
225
226
227
228
229
230
231
232
233
234
235
236
237
238
239
240
241
242
243
244
245
246
247
248
249
250
251
252
253
254
255
256
257
258
259
260
261
262
263
264
265
266
267
268
269
270
271
272
273
274
275
276
277
278
279
280
281
282
283
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

В этом приложении мы излагаем топологические причины существования периодических траекторий в гамильтоновых системах с n степенями свободы.

А. Производящие функции

Пусть Ω=Bn×Tn — каноническое пространство, p:ΩBn Rn={(p1,,pn)} и q:ΩTn={(q1,,qn)(mod2π)} координаты точки xΩ. Отображение A:ΩΩ называется глобально каноническим, если оно гомотопно тождественному и удовлетворяет равенству
γpdq=Aγpdq

для любого 1-цикла γ, не гомологичного нулю.
Как показано в приложении 32 , отображение A локально задано производящей функцией Pq+A(P,q), так как
det(Pp)eq0p=P+Aq,Q=q+AP(Ax=(P(x),Q(x)),PBn,QTn).

Следовательно, локально функция A(P,q) удовлетворяет соотношению
A(P,q)=(P,q)(Qq)dP+(pP)dq.

Положим A(x)=A(P(x),q(x)), где x=(p(x),q(x))Ω.

Лемма П33.4. Отображение (П33.2) — глобальное каноническое в том и только том случае, если функция A(x), определенная соотношением (П33.3), однозначна на Ω.

Доказательство.

Пусть γ — замкнутая кривая в Ω. Докажем, что
γ(Qq)dP+(pP)dq=0.

Действительно, (II33.1) эквивалентно соотношению
γpdq=γPdQ.

В результате мы получаем
γ(Qq)dP+(pP)dq==γQdP+PdQ(qdP+Pdq)=γd[P(Qq)].

Приращение величины P(Qq) вдоль γ равно нулю:
γd[P(Qq)]=0,

поскольку отображение А гомотопно тождественному отображению. Наоборот, из (П33.5) и (П33.7) следует (П33.6).

В. Топологическая лемма

Пусть теперь A — глобалью ганоничссиий диффсоморфизм, T тор p=0,AT — образ тора T относительно диффеоморфизма A.
Лемма П33.8. Торы T и TT имеют по крайней мере 2n точек пересечения (каждая точка берется при подсчете столько раз, какова ее кратность) при условии, что AT определяется уравнением
p=p(q),|dpdq|<.

Кроме того, число геометрически различных точек пересечения по крайней мере равно n+1.

Доказательство.

Рассмотрим на AT функцию
f(x)=x0xp(x)dq(x), где x=(p(x),q(x))AT,

где путь интегрирования есть некоторая кривая в AT. Функция f(x) определена корректно, так как интеграл (П33.10) не зависит от пути интегрирования. Действительно, пусть γ — замкнутая кривая на AT. Тогда
γpdq=A1γpdq=0

так как A1 — глобально каноническое отображение, A1γT, а на Tp=0. Функция f(x) — дифференцируемая функция на n-мерном торе Tn. В качестве таковой она в силу неравенств Морса 1 имеет по крайней мере 2n критических точек.

Из (П33.10) следует, что df=p(x)dq(x) на AT. В точках пересечения AT с Tp(x)=0. Это означает, что точки пересечения T с AT являются критическими точками функции f на AT. Наоборот, в силу условия (П33.9) в каждой точке функции f на AT выполняется равенство pdq=0 при любом dq; следовательно, p(x)=0, и поэтому критическая точка x есть точка пересечения AT с T. Лемма доказана.

Следствие П33.11. Торы T и AT имеют 2n точек пересечения, так как их уравнения имеют вид
p=p(q),p=p(q)(|dpdq|<,|dpdq|<),

и на T 2-форма dpdq равна нулю.
Действительно, если dpdq0 на T, то преобразование
p,qpp(q),q

является каноническим диффеоморфизмом. Этот диффеоморфизм сводит (П33.12) к (П33.9) с p(q)=p(q)p(q).

Замечание П33.13. В случае n=1 (отображения кольца) лемма (П33.8) остается в силе без условия (П33.9). Доказательство, использующее теорему Жордана, не распространяется на случай n>1. Неизвестно, пересекаются ли торы T и AT при n>1, когда условие (П33.9) не выполняется.

Если в лемме (П33.8) ослабить условия (П33.9), то получается большое число «теорем о возвращении» следующего типа.

Предположим, что начальные значения ai,bi осей жеплеровских эллипсов в плоской задаче п тел таковы, что эти эллипсы не пересекаются. Тогда при любом τ существуют начальные фазы 2li,gi такие, что по прошествии времени τ оси эллипсов в точности вернутся к своим начальным значениям.

Замечание П33.14. Для леммы (П33.8) (без условия (П33.9)) существенно, чтобы отображение А было диффеоморфизмом, так как даже в случае n=1 можно построить глобально каноническое отображение так, что T и AT не будут пересекаться.

С. Неподвижные точки

Пусть теперь A — глобальное каноническое отображение частного типа:
A:p,qp,q+ω(p)(ω=(ω1,,ωn)).

Предположим, что на торе p=p0 все частоты соизмеримы:
ωi(p0)=miN2π,miZ,NZ,

и что «обмотка» невырожденна:
det(ωp)p0eq0.

Теорема П33.18. Каждое глобально каноническое отображение B, достаточно близкое к A (вместе с производными), допускает в окрестности тора p=p0 по крайней мере 2n точек 3 периода N :
BNx=x.

Доказательство.

В силу (П33.15), (П33.16) и (П33.17) отображение AN в окрестности тора p=p0 представимо в виде
AN:p,qp,q+α(p), где α(p0)=0,det(αp)eq0.

Можно положить α(p)=N(ω(p)ω(p0)).
Близкое отображение BN можно записать в виде
BN:(p,q)(p+β1(p,q),q+α(p)+β2(p,q))=(P,Q).

Рассмотрим точки, которые движутся вдоль радиусов Q=q так, что
α(p)+β2(p,q)=0.

Из теоремы о неявной функции следует, что
1) уравнение (П33.21) определяет тор, который близок к тору p=p0 и движется вдоль радиусов;
2) два тора T и BNT имеют уравнения вида
p=p(q),p=p(q), где |dpdq|<|dpdq|<.

Так как отображение BN глобально каноническое, оно задается производящей функцией вида Pq+B(P,q). По лемме П 33.4 функция B(x)=B(P(x),q(x)) однозначна в Ω.

Рассмотрим теперь ограничение функции B(x) на тор T. Как дифференцируемая функция на n-мерном торе, она имеет по крайней меpe 2n критических точек (см. лемму П33.8). Докажем, что эти критические точки принадлежат пересечению торов T и BNT.
Из формулы (II33.3) следует, что
dB=(Qq)dP+(pP)dp, где B:x=(p,q)(P(x),Q(x)).

Но по (П33.20) и (П33.21) Qq=0 на нашем торе T. Следовательно, в критических точках функции B на T выполняется соотношение (pP)dq=0, из чего в силу (П33.22) следует, что P=p.

Замечание П33.23. Доказанная теорема не является следствием леммы П33.8: для многообразия Qq=0 может не выполняться соотношение dpdq=0, как можно видеть на примере канонического отображения
P1=3p1+4p2+q1+q2,P2=p1+3p2+q2,Q1=p1+p2+q1,Q2=p1q1+q2.

1
Оглавление
email@scask.ru