Пред.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239 240 241 242 243 244 245 246 247 248 249 250 251 252 253 254 255 256 257 258 259 260 261 262 263 264 265 266 267 268 269 270 271 272 273 274 275 276 277 278 279 280 281 282 283 284 285 286 287 288 289 290 291 292 293 294 295 296 297 298 299 300 301 302 303 304 305 306 307 308 309 310 311 312 313 314 315 316 317 318 319 320 321 322 323 324 325 326 327 328 329 330 331 332 333 334 335 336 337 338 339 340 341 342 343 344 345 346 347 348 349 350 351 352 353 354 355 356 357 358 359 360 361 362 363 364 365 366 367 368 369 370 371 372 373 374 375 376 377 378 379 380 381 382 383 384 385 386 387 388 389 390 391 392 393 394 395 396 397 398 399 400 401 402 403 404 405 406 407 408 409 410 411 412 413 414 415 416 417 418 419 420 421 422 423 424 425 426 427 428 429 430 431 432 433 434 435 436 437 438 439 440 441 442 443 444 445 446 447 448 449 450 451 452 453 454 455 456 457 458 459 460 461 462 463 464 465 466 467 468 469 470 471 472 473 474 475 476 477 478 479 480 481 482 483 484 485 486 487 488 489 490 491 492 493 494 495 496 497 498 499 500 501 502 503 504 505 506 507 508 509 510 511 512 513 514 515 516 517 518 519 520 521 522 523 524 525 526 527 528 529 530 531 532 533 534 535 536 537 538 539 540 541 542 543 544 545 546 547 548 549 550 551 552 553 554 555 556 557 558 559 560 561 562 563 564 565 566 567 568 569 570 571 572 573 574 575 576 577 578 579 580 581 582 583 584 585 586 587 588 589 590 591 592 593 594 595 596 597 598 599 600 601 602 603 604 605 606 607 608 609 610 611 612 613 614 615 616 617 618 619 620 621 622 623 624 625 626 627 628 629 630 631 632 633 634 635 636 637 638 639 640 641 642 643 644 645 646 647 648 649 650 651 652 653 654 655 656 След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
151. Момент инерции относительно точки. Моментом инерции данной системы материальных частиц относительно данной точки, или полюса, называется сумма произведений масс частиц на квадраты их расстояний от взятого полюса. Пусть данный полюс Для масс, распределённых сплошным образом, сумма в этом выражении заменится интегралом, распространённым на объём, занимаемый массами: где Найдем зависимость между моментом инерции и, следовательно, Здесь Выражению для координаты вернин кәкого-либо из них равны Если сечение сделано на высоте Таким образом, теорема примера 65 применима и в рассматриваемом случае, если только формула (25.15) годится для сечения на любой высоте, т. е. если боковые рёбра идут, не прерываясь от верхнего основания до нижнего. Приложив полученный результат к полной пирамиде, находим, что е» центр масс отстоит от основания на четверти высоты пирамиды. Действительно, площадь полоски, описанной элементом Для доказательства второй теоремы рассмотрим элемент abde плоской фигуры где последняя сумма распространяется на все члены, в которых где 152. Момент инерции относительно оси. Моментоминерции данной системы материальных частиц относительно некоторой ос и называется сумма произведений масс частиц на квадраты их расстояний от взятой оси, т. е. если момент инерции относительно оси Из этого выражения видим, что момент инерции относительно оси есть величина неотрицательная; он может обратиться в нуль лишь в том случае, когда все материальные частицы расположены на прямой, совпадающей со взятой осью. Если массы расположены непрерывно, то в выражении момента инерции вместо суммы получим интеграл Иной раз приходится рассматривать моменты инерции масс, расположенных по поверхностям или по линиям (ср. § 147). Конечно, как и в главе о центре масс, такое расположение масс следует рассматривать как вспомогательное геометрическое построение или принимать, что одно или два измерения объёма, заполненного массами, настолько малы, что мы считаем себя в праве не принимать их в расчёт. Для масс, распределённых по поверхности, тройной интеграл (26.3) заменится двойным: где где 153. Зависимость между моментами инерции относительно параллельных осей. Для того чтобы найти зависимость между моментами инерции относительно параллельных осей, сравним момент инерции направим по оси Умножив полученное выражение на массу По определению имеем далее, есть масса всей системы; наконец, сумма Следовательно, равенство (26.4) перепииется так: Из доказанной теоремы легко вывести соотношение между моментами инериин если 154. Зависимость между моментами инериии относительно осей, проходящих через данную точку. Произведения инериии. Эллипсоид инерции. Сравним теперь между собой моменты инерции некоторой системы ча.тии относительно осей, проходящих через одну и ту же точку. Берём эту точку за начало декартовых осей величины но Фиг. 100. или, если расположить выражение по степеням косинусов, Умножим это равенство на в результате мы получим: Величины Чтобы нагляднее выразить зависимость величины момента инерции от направления оси, употребим следующий геометрический приём. Огложим от начала координат по направлению взятой оси вектор где Если теперь умножим обе части равенства (26.7) на Мы видим, что геометрическим местом конца построенного вектора служит некоторая центральная поверхность второго порядка. Как видно из формул (26.8) и (26.7), поверхность эта не может иметь бесконечно удалённых точек за исключением того случая, когда все материальные частицыі лежат на прямой, проходящей через взятый полюс. В последнем случае, как легко показать, поверхность (26.10) обращается в цилиндр вращения. При всяком другом расположении масс рассматриваемая центральная поверхность, следовательно, может быгь только эллипсоидом; поэтому она и носит название эллипсоида инердии, соответствующего взятому полюсу. Собственно говоря, данному полюсу соответствует бесчисленное множество подобных друг другу эллипсоидов инерции, отличающихся один от другого значениями постоянной Если за оси координат возьмём направления главных диаметров, или осей поверхности (26.10), то уравнение эллипсоида напишется следующим образом: следовательно, вместо формулы (26.7) мы в этом случае будем иметь: Из возможности привести уравнение эллипсоида инерции к виду (26.12) мы заключаем, что через любой полюс всегда проходят три такие взаимно перпендикулярные оси, что для них произведения инерции обрацаются в нули. Эти оси носят название главных осей инерции для взятого полюса, а моменты инерции, им соответствующие, называются главнымимоментами инерции для данного полюса. Когда за полюс взят центр масс, то эллипсоид инерции, главные оси и главные мо- менты инерции соогветсгвенно называют центральным эллипсоидом, главными центральными осями главными центральными моментами инерции. Когда радиус-вектор при совпадении с большей и меньшей осями трёхосного эллипсоида Заметим, что не всякий эллипсоид может служить эллипсоидом инерции. Пусть главные моменты инериии так располагаются по своей всличине, что тотда во всяком случае это видно из формул (26.6), поскольку так как в уравнении (26.12) коэффициенты при может служить эллипсоидом инерции лишь при условии где то получим: Кроме эллипсоида инерции, роль в механике играет и другая поверхность, носящая название гирационного эллипссида. Фиг. Iui. Получается она из эллипсоида инерции’следующим построением. Берём на эллипсонде инерции произвольную точку и строим в этой точке касательную плоскость (фиг. 101). На эту плоскость опускаем из центра Геометрическое место точки следовательно, откуда Выразив все входящие в это равенство векторы через их проекции, получим соотношение следовательно, Вставив эти значения Если преобразование, посредством которого мы из эллипсоида инерции получили гирационный эллипсоид, применить к последнему, то снова получится эллипсоид инерции; вследствие этого оба эти эллипсоида называются взаимными. Если радиус инверсии 156. Эллиптические координаты. Прежде чем перейти к изучению распределения главных осей инерции в пространстве, познакомимся с той системой криволинейных координат, которая носит название эллиптической. Рассмотрим равенство Когда Обозначим Положим Голожив, далее, Из этих неравенств заключаем, что между следовательно, уравнение т. е. третий действительный корень Три уравнения: дают нам три центральные поверхности второго порядка, проходящие через данную точку. Если примем во внимание неравенства (26.21) и (26.23), то увидим, что первая из них будет двухполостным гиперболоидом, вторая — однополостным, третья — эллипсоидом. Так как между квадратами нолуосей этих поверхностей имеют место соотношения то все три поверхности софокусны с основным эллипсоидом: Величины Когда величина Наконец, когда величина Обе кривые (26.27) и (26.28) лежат во взанмно перпендикулярных плоскостях, проходят соответственно одна через фокусы другой и представляют собой геометрические места тех точек, для которых две эллип- тические координзты равны между собой: для гиперболы (26.27) имеем Докажем, что эллиптическая система координат представляет собой систему ортогональную. Координатные поверхности (26.24), (26.25), (26.26) встречаются ортогонально, если соблюдены условия Если мы вычтем уравнение (26.25) из (26.24) и полученный результат сократим на а это равенство и будет первым из условий (26.29), выраженным в скалярной форме. То же можно показать относительно каждой из других двух пар координатных поверхностей. Чтобы выразить декартовы координаты явным образом через эллиптические, снова обращаемся к уравнедниям (26.24), (26.25) и (26.26). Исключив из них сперва одну из координат, например Исключив теперь отсюда подобным образом найдём и остальные: Если принять во внимание неравенства (26.21) и (26.23), то нетрудно увидеть, что подрадикальные выражения здесь всегда положительны. В заключение выведсм некоторые вспомогательные формулы, которыми нам придётся впоследствии воспользоваться. Прежде всего заметим, что равенство (26.22) можно переписать так: Действительно, с одной стороны, корнями уравнения то коэффициент при высшей степени Найдём теперь значение производной где через С другой стороны, из выражения (26.22) имеем Введя для К этой формуле, очевидно, могут быть присоединены ешё две: 157. Распределение главных осей инерции в пространстве. Займёмся теперь решением следующего вопроса: как по данным главным центральным моментам инерции каких-либо масс и по данным направлениям главных центральных осей инерции найти момент инерции тех же масс огносительно любой оси, а также опрәделить направления главных осей инерции для люєого полюса. Возьмём центр масс пусть через него проходит ось Искомый момент инерции относительно оси чало координат, т. е. центр масс, пусть будет где или С другой стороны, по формуле (26.13) мы имеем Введём обозначения: тогда, объединив полученные результаты, мы можем, вместо формулы (26.38), написать Эта формула и определяет по нацим данным нскомый момент инерции По известной теореме математического анализа, когда исследуемая функция принимает стационарное значение, её частные производные пропорциональны частным производным от функции, выражающей связь между переменными. Поэтому в нашем случае, называя множитель пропорциональности напишем эти равенства в развёрнутом виде и перенесём все члены в левые части; в результате мы получим: Условием, при которо: эта система однородных уравнений удовлетворяется значениями Чтобы уяснить, по какому закону меняются направления главных осей инерции для различных точек пространства, преобразуем уравнения (26.43) к другому виду. Первое из них, если вернуться к прежним обозначениям (26.40) и (26.41), можно теперь написать так: Прибавим к обеим частям сдиничный вектор рассматриваемой главной оси инерцйи назовём радиус-вектор точки наконец, для сокращения письма обозначим тогда после очевидных преобразований мы получим: Подобным образом найдём из остальных двух уравнений выражения Умножив последние три равенства соответственно на что мы короче запишем так: С другой стороны, умножив эти же равенства соответственно на или Выраженне (26.48) показывает, что через взятый полюс проходят три поверхности 2-го порядка, соответствуюцие значениям Параметры этих софокусных поверхностей связаны с главными моментами инериии для полюса Из соотношения (26.49) мы усматриваем, что направления главных осей инерции для полюса Когда главные центральные моменты инерции причём это единственный случай, когда рассмагриваемые кривые имеют общие точки; сами кривые при этом соответственны превращаются в отрезки оси Таким образом, эллипсонд инершии обращается в шар лишь дтя двух полюсов и притом только тогда, когда центральный гирационный элличсоид является яйцевидным эллипсоидом вращения (а не сфероидом) с полуосями Упомянутые два полюса лежат в таком случае на оси вращения гирационного эллипсоида на расстояниях от центра масс, равных (при принлтом маситтабе) В заключение заметим следуюшее. Как показывают формулы (26.46) и (26.47), проекции вектора вектора Принято говорить, что вектор эта векторная формула эквивалентна трём выше приведённым скалярным. 158. Момент инерции относительно плоскости. Моментом инерции данной системы материальных частии относительно плоскости называется сумма произведений масс частиц на квадраты их расстояний от рассматриваемой плоскости. На основании этого определения мы имеем следуюшие выражения для моментов инерции относительно координатных плоскостей: В случае масс, расположенных сплошным образом, мы; вместо сумм, получаем интегралы: Для момента инерции огносительно плоскости можно было бы доказать теорему, аналогичную теореме Гюйгенса [формула (26.5) на стр. 255]: Из выражений для моментов инерции относительно начала координат, осей координат и плоскостей координат видно, что они связаны между собой следующими соотношениями: Если массы расположены в плоскости (в плоскости или, как говорят, сумма двух экваториальных моментов инерции относительно взаимно перпендикулярных осей равняется полярному моменту инерции относительно точки их пересечения. каждой массе а потому по формуле (26.10) уравнение эллипсоида инерции для начала координат (которое помещено в произвольной точке плоскости симметрии) будет Когда пользуются декартовой системой координат, то большей частью вычислять непосредственно приходится лишь моменты инерции относительно координатных плоскостей, а затем уже с помощью формул (26.51) получают выражения для моментов инерции относительно осей координат. Если плотность системы масс постоянна, то ее выносят за знак интеграла и вычисляют сперва оставшееся выражение, или так называемый геометрический момент инерции (момент инерции объёма, поверхности или линии); умножив полученный результат на плотность, получают требуемый момент инерции: в отличие от геометрического его называют физическим. Пример 69. Геометрический момент инерции площади прямоугольного треугольника относительно одного из катетов. Примем вершину а потому имеем или где Фиг. 103. прямоугольных треугольников Пример 71. Главные центральные геометрические моменты ииердии плошади элдипса, лежащегов плоскости Вычисляем: Вводим новую переменную или, если Подобным образом найдём: Следовательно, по формуле (26.52) Когда Пример 72. Главные центральные геометрическиемоменты инерции прямоугольного параллелепипеда, стороны которогосоответственно равны аналогично Огсюда по формуле (26.51) находим: Для куба Чтобы получить геометрический момент инерции стержня длины Пример 73. Главные центральные геометрические моменты инерции круговогоцилиндра радиуса где отсюда, так как по соображениям симметрии но окончательно получаем: Пример 74. Главные центральные геометрические моменты инерции эллипсоида Вычисляем сперва момент инериии относительно плоскости по формуле (25.13) на стр. 251 имеем подставив это выражение в предыдущую формулу, получаем: Подобным образом находим: Следовательно, Если Пример 75. Дан однородный параллелепипед со сторонами Составляем уравнения (26.43), определяюшие направляющие косинусы Вековое уравнение после развертывания определителя примет вид Отсюда находим: Следовательно, главные момеить инерции для полюса Косинусы Если, кроме того, мы примем во внимание, что сумма квадратов косинусов равна единице, то окончательно получия: Разумеется, в данном примере направления главных осей инериии для полюса
|
1 |
Оглавление
|