Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
38. Перемещение точки. Скорость точки. Проекции скорости на оси декартовых координат. Радиус-вектор движущейся точки, проведённый из какого-либо неподвижного полюса (например, начала координат), изменяется с течением времени по модулю и по направлению, т. е. он является вектор-функцией времени (§26). В таком случае траектория точки служит годографом этого вектора. Хорда траектории $\overline{m^{\prime}}$, соединяющая два положения $m$ и $m^{\prime}$ точки для моментов $t$ и $t^{\prime}$, называется перемещением то’ки за промежуток времени $\Delta t=t^{\prime}-t$; перемещение представляет собой приращение $\Delta \boldsymbol{r}$ радиуса-вектора, соответствующее приращению времени $\Delta t$. Отношение приращения $\Delta \boldsymbol{r}$ радиуса-вектора к соответствующему приращению $\Delta t$ времени называется средней скоростью $\boldsymbol{\theta}$ за промежуток времени $\Delta t$ : Предел этого отношения в том предположении, что $t^{\prime}$ неограниченно приближается к $t$, или, что то же , производная по времени от радиуса-вектора точки называется скоростью $\boldsymbol{g}$ точки в момент $t$ : Как всякая векторная производная, вектор $\boldsymbol{v}=\dot{r}$ направлен по касательной к годографу вектора $\boldsymbol{r}$, т. е. скорость направлена по касательной к траектории и притом в ту сторону, в которую происходит движение. Согласно формуле (4.15) на стр. 35 мы имеем следующее выражение скорости через длину дуги траектории и единичный вектор касательной: Следовательно, модуль скорости равен Если скорость $v$ постоянна по направлению, траектория — прямая. Если скорость постоянна по модулю: т. е. движение называется равномерннм. Если за положительноз направление отсчёта расстояний принять направление движения, то из формулы (6.3) в этом елучае вытекает следующий закон движения: здесь $s_{0}$-так называемое начальное расстояние, т. е. длина дуги, соответствующая положению точки для момента $t=0$. Из закона равномерного движения выводим: Скорость как производная по времени от радиуса-вектора представ-, ляет собой величину, не однородную с радиусом-вектором, т. е. длиной. Eё размерность выражается символом Единицей скорости служит.см/сек. т. с. за единицу скорости принимается скорость-всантиметр в секунду среднего времениз. В равномерном движении точка с такой скоростью проходит в единицу времени единицу длины, т. е. в секунду среднего времени проходит один сантиметр. Символ (6.5) указывает, как размер единицы скорости меняется в зависимости от размеров единиц длины и времени, а именно, величина единицы скорости прямо пропорциональна величине единицы длины и обратно пропорциональна величине единицы времени. Так, скорость — кметр в секунду» в 100 раз больше принятой нами единицы, скорость ммллиметр в секунду, в 10 раз меньше, а скорость кантиметр в минуту, составляет $\frac{1}{60}$ этой величины. Мы знаем, как радиус-вектор точки выражается через её декартовы координаты: Отсюда на основании формулы (6.1) мы получаем следующее выражение скорости в декартовых координатах: Следовательно, для проекций скорости, для её модуля и для направляющих косинусов мы-имеем формулы Аналогичным путём можно получить выражение скорости в цилиндрических координатах. Согласно формуле (5.10) на стр. 48 , мы имеем: отсюда мы дифференцированием получаем: но согласно теореме (4.11) на стр. 34 мы имесм $\overline{\rho^{0}}=\bar{\varphi} \varphi^{0}$; кроме того, так как $\boldsymbol{z}^{0}=$ const., то $\boldsymbol{z}^{0}=0$; на этом основании окончательно получаем: следовательно, проекции.скорости на оси цилиндрических коордннат и модуль скорости соогветственно равны Пример 6. Даны уравнения движения Найдём проекции и модуль скорости; имеем таким образом, движение оказывается прямолинейным и равномерным. Очевидно, траекторией движущейся точки является окружность $x^{2}+y^{2}=a$. Найдём скорость; имеем Найдём скорость: 39. Проекции скорости точки на неподвижное и подвижное направления. Станем рассматривать проекцию $M_{x}$ движущейся точки $M$ на ось $O x$; эта проекция одновременно с точкой $M$ будет двигаться в той же среде, причём скорость её [по формуле (6.6)] будет иметь выражение $\dot{x} x^{0}$. Сравнивая его с выражением $v=\dot{x} x^{0}+\dot{y} y^{0}+\dot{z} z^{0}$ скорости точки $M$, мы видим, что скорость проекцин точки $M$ на ось $x$ равна составляющей (по той же оси) скорости точки $M$. То же, очевидно, имеет место для ортогональной составляющей скорости по любому неподвижному направлению, ‘характеризуемому единичным вектором $\boldsymbol{u}^{0}$; это подтверждается также формулой (4.23) на стр. 37 , которая в применении к радиусу-вектору $\boldsymbol{r}$ выглядит так: или Пусть теперь направление $\boldsymbol{u}^{0}$ подвижное. Тогда по теореме (4.24) на стр. 37 мы найдём: Здесь $\dot{u}^{0}=\omega p^{0}$, где $p^{0} \perp \boldsymbol{u}^{0}$ и $\omega=\lim _{\boldsymbol{t} \rightarrow 0} \frac{\Delta \varphi}{\Delta t} ; \omega$ характеризует быстроту, с которой поворачивается направление $\boldsymbol{u}^{0}$; поэтому вектор $\dot{\boldsymbol{u}}^{0}$ называется поворотной скоростью направления $\boldsymbol{u}^{0}$. Найти проекцию скорости точки на подвижное иаправление $\boldsymbol{u}^{0}$, определяемое следующими косинусами углов с осями координат: где $a, a, \beta$ и $\gamma$ — постоянные величины. Заданные направляющие косинусы равны проекциям единичного вектора $\boldsymbol{u}^{0}$, поэтому имеем и, следовательно, Далее, получаем: В результате подстановки этих результатов в формулу (6.10) приходим к ответу: 40. Выражение скорости в криволинейных координатах. Косоугольные и ортогональные проекции скорости на оси криволинейных координат. Скорость согласно определению равна производной радиуса-вектора по времени: Чтобы выразить скорость в криволинейных координатах, вычислим эту производную по правилу дифференцирования сложной функции, имея в виду, что радиус-вектор $\boldsymbol{r}$ движущейся точки может рассматриваться как функция её криволинейных координат $q_{1}, q_{2}, q_{3}$, а последние являются некоторыми функциями времени $t$ : На этом основании имеем Возвысив это равенство в квадрат, мы получим согласно теореме (1.13) на стр. 7 выражение для квадрата модуля скорости: где индексы $\sigma$ и $\rho$ пробегают независимо друг от друга все значения от 1 до 3. В случае ортогональной системы координат согласно формуле (5.8) на стр. 47 сохраняются лишь члены с одинаковыми индексами, и полученное выражение упрощается: Если радиус-вектор $\boldsymbol{r}$ выразить через декартовы координаты, то последние формулы перепишутся так: в облем случае в случае же ортогональной системы Исходя из формул (6.12) и (5.5), нетрудно также получить разложение скорости по осям криволинейных координат; действительно, так как согласно формуле (5.5) To Коэффициенты при единичных векторах в правой части представляют собой проекции скорости, притом, вообще говоря, косоугольные, на оси криволинейных координат; мы запишем это кратко следующим образом: Составим также выражение для ортогональной проекции скорости на координатную ось $q_{\sigma}$. Для этого нужно скорость $\boldsymbol{v}$ скалярно умножить на единичный вектор $\boldsymbol{q}_{\circ}^{0}$ оси; имеем но из выражения (6.12) скорости мы непосредственно усматриваем, что поэтому имеем следовательно, для ортогональной проекции скорости мы получаем выражение В частном случае, если система криволинейных координат ортогональная и, следовательно, квадрат скорости вычисляегся по формуле (6.14), выражения (6.18) и (6.21) совпадают. Формула (6.17) допускает следующее истолкование. Умножим обе её части на $d t$. Тогда, вспомнив, что согласно формуле (6.2) мы получим: Мы здесь имеем разложение элементарного перемещения $d s \bar{\tau}^{0}$ по осям криволинейных координат. Обозначив скалярные коэффициенты при единичных векторах в правой части соответственно $d s_{1}, d s_{2}, d s_{3}$, можем написать Таким образом, полное элементарное перемещение точки равно сумме трёх её элементарных перемещений вдоль координатных осей (фиг. 41). Эта формула интересна в том отношении, что проекции (косоугольные) $d s_{1}, d s_{2}, d s_{3}$ элементарного перемещения $d s \overline{\tau^{0}}$ на оси криволинейных координат обычно могут быть легко найдены геометрическим пугём. Зная их, по формуле (6.22) можем Фиг. 41. найти само элементарное перемешение $d s \overline{\tau^{0}}$ и путём деления его на $d t$ — скорость 0 . Точно так же, исходя из выражений для $d s_{1}, d s_{2}, d s_{3}$, нетрудно найти квадрат элементарного перемещения, как квадрат диагонали параллелепипеда со сторонами $\left|d s_{1}\right|,\left|d s_{2}\right|,\left|d s_{3}\right|$, а именно: Делением на $d t^{2}$ можем теперь найти квадрат скорости: Нетрудно усмотреть тождественность формул (6.13) и (6.23). следователыо, формула (6.16) лаёт отсюда по формуле (6.21) найдём проекции скорости: таким образом, мы получили те же результаты (6.9), которые ранее были найдены непосредственным дифференцированием радиуса-вектора. Выражения (6.25) легко также получить из геометрических соображений. Пример 11. Найдем скорость в сферических координатах. Пусть $q_{1}=r$, $q_{2}=4, q_{3}=\psi$. Тогда согласно формулам (5.1) и (5.13) мы получим: Отсюда по формуле (6.16) мы найдём: Теперь по формуле (6.21) вычислим проекции скорости: Эти проекции могли бы также легко быть найдены из геометрических соображений. 41. Переход от закона движения точки в координатной форме к закону движения в естественной форме. Чтобы от координатной формы задания движения, т. е. от уравнений перейти к естественной форме [см. формулы (5.15) на стр. 49], поступаем следующим образом. Из формулы (6.3) мы имеем Модуль скорости $v$ здесь должен быть вычислен по формуле (6.13), а энак берётся в соответствии с выбором положительного направлениа отсчёта дуг траектории. Взяв квадратуру, получим $s$ как функцию времени, т. е. закон движения в естественной форме: Произвольная постоянная здесь определится, когда выберем начало отсчёта дуг; если за начало примем точку $q_{1}\left(t_{0}\right), q_{2}\left(t_{0}\right), q_{3}\left(t_{0}\right)$, то будем иметь Исключив с помощью этого уравнения время из уравнений (6.28), получим всю систему уравнений (5.15), представляющих задание движения точки в естественной форме: 42. Определение движения точки, если известна её скорость. Погонная линия. В предыдущем мы видели, как находится скорость по данному движению; теперь скажем несколько слов об обратном вопросе: как определить движение, если задана скорость. Рассмотрим сначала простейшій случай, когда скорость задана как вектор-функция времени: Искомое движение будет определено, если мы найдём радиус-вектор $\boldsymbol{r}$ движущейся точки как вектор-функцию времени. Так как $\boldsymbol{v}=\frac{d r}{d t}$, то радиус-вектор $r$ найдётся интегрированием (§ 30 ): Задача наша неопределённая: существует бесконечное множество движений, удовлетворяющих заданному условию в отношении скорости. Если какое-либо эначение неопределённого интеграла в последнем выражении обозначим $r_{i}(t)$, то одно из искомых движений мы получим, положив произвольную постоянную интегрирования равной $\boldsymbol{C}_{1}$; пусть точка, совершающая движение по этому закону, названа $M_{1}$ и её радиус-вектор обозначен $\boldsymbol{r}_{1}$; тогда Некоторое другое движение, которое мы назовём движением точки $M_{2}$ с радиусом-вектором $r_{2}$, будет отличаться от первого значением постоянной интегрирования; пусть Вычтя почленно два полученные уравнения движения, находим: Это равенство говорит, что вектор $\bar{M}_{1} M_{2}$, соединяющий одновременные положения точек $M_{1}$ и $M_{2}$, постоянен как по модулю, так и по направлению. Следовательно, во всех искомых движениях точки описывают тождественные траектории, и все траекторий получаются из одной какойнибудь, если каждой точке последней дать одно и то же перемещение. Так, для рассмотренных нами двух траекторий перемещение это равняется $C_{2}-C_{1}$. Задача о нахождении закона движения по данной скорости станет вполне определённой, если мы зададим также начальное положение точки, т. е. её радиус-вектор $r_{0}$ для некоторого момента $t_{0}$. Тогда закон движения примет вид Пример 12. Пусть скорость точки задана своими проекциями и пусть в момент $t=0$ точка находится в начале координат. Найдём закон движения. Имеем В более сложных случаях проекции скорости могут быть заданы как функции не только времени, но и координат точки, причём координаты точки могут быть и криволинейные. Тогда, вообще говоря, мы будем иметь три уравнения, связывающие три неизвестные функции времени $q_{1}, q_{3}, q_{3}$ : Вопрос о нахождении закона движения сводится к интегрированию этой системы трёх совместных дифференциальных уравнений первого порядка. Три интеграла системы будут заключать в себе три произвольные постоянные. Для определённости решения опять нужно задать ещё так называемые начальные условия, например положение точки для момента $t=t_{0}$. К такому типу относятся, например, задачи о так называемых погонных линиях, или линиях бегства. Мырассмотрим для примера простейшую из них: определить траекторию точки $A$, движущейся в плоскости с постоянной по модулю скоростью $\boldsymbol{v}$, причём эта скорость всегда направлена на точку $B$, равнсмерно движушуюся в той же плоскости по прямой с данной скоростью $\boldsymbol{u}$. Примем граекторию точки $B$ за ось $x$ и направление скорости $\boldsymbol{u}$ за положительное направление этой оси (фиг. 42). Заметим, что, Фиг. 42. когда точка $B$ была на бесконечности в отрицательном направлении оси $O x$, скорость точки $A$ должна была быть параллельна этому отрицательному направлению; когда точка $B$ уйдёт в положительном направлении в бесконечность, скорость точки $A$ станет параллельной положительному направлению оси $\boldsymbol{x}$; следовательно, для некоторого промежуточного момента точка $A$ должна занимать такое положение $A_{0}$, для которого скорость её перпендикулярна к оси $O x$. Касательную к искомой траектории в этой точке $A_{0}$.и примем за ось $O y$. В тот момент, когда точка $A$ находилась в $A_{0}$, по условию задачи, точка $B$ должна была быть в начале $O$ координат; следовательно, если $A$ и $B$ изображают одновременные положения точек и если время считать с того момента, когда точка $A$ была в положении $A_{0}$, то, вследствие равномерности обоих движений, мы получим Палее, из треуголыника $A B C$ легко пайти, что Поделив почленно последние равенства, найдём: Исключим $t$ из уравнений (6.29) и (6.30), при этом обозначим дугу $\overline{A_{0} A}$ через $s$, а отношение скоростей $\frac{u}{v}$ через $\varepsilon$; тогда мы получим: Продифференцируем обе части этого уравнения, приняв за независимую переменную $y$; мы получим: Так как $d s^{2}=d x^{2}+d y^{2}$, то производную, стоящую в левой части, можно заменить выражением $-\sqrt{1+\left(\frac{d x}{d y}\right)^{2}}$; энак минус перед радикалом следует взять потому, что с увеличением $y$ длина дуги $s$ \» уменьшается. После указанной подстановки последнее уравнение перепишется так: Іроинтегрировав это уравнение, мы найдём: Пусть расстояние $O A_{0}=a$; тогда произвольная постоянная $C_{1}$ легко найдётся, если заметим, что для точки $A_{0}$ мы имеем следовательно, а потому предыдущее равенство даёт Приравняв друг другу обратные величины, мы найдём: Из этих двух уравнений следует, с одной стороны, что а с другой, чго Предыдущее уравнение тотчас же интегрируется: есди $\varepsilon$ не равно еди- нице, то мы получим: а если $\varepsilon=1$, то получим: Определив произвольные постоянные из того условия, что $x=0$ для $y=a$, мы найдевм уравнения траекторий в окончательном виде: Заметим, что расстояние между точками $A$ и $B$ равно Когда $\varepsilon \geqslant 1$, ось $x$ служит асимптотой траектории, притом для $\varepsilon>1$ расстояние между точками беспредельно возрастает с приближением $у$ к нулю, а для $\varepsilon=1$ оно стремится к пределу $\frac{a}{2}$. Когда $\varepsilon<1$, то траектория пересекает ось $x$-ов, и здесь обе тонки $A$ и $B$ встречаются. 43. Обобщение понятия о скорости. Скорость линейная, обобщённая, угловая. секторная. Если какая-либо величина зависит от времени, то часто производную от неё по времени называют скоростью, прибавляя к этому названию соответственный эпитет. Так, скорость, нами раньше рассмотренную, называют иногда скоростью линейной, так как она связанз с производной по времени от длины линии или дуги траектории. Производную по $t$ от какой-либо криволинейной координаты $q$ называют скоростью обобщённой. Если какой-либо угол, например, сферическая координата $\psi$, изменяется во времени, то производная от этого угла по $t$ называется иногда угловой скоростью. $O A B$. Его площадь, очевидно, равна $\frac{1}{2}|\boldsymbol{r} \times \Delta \boldsymbol{r}|$, сама же векторная величина $\frac{1}{2} \boldsymbol{r} \times \Delta \boldsymbol{r}$ даёт, как говорят, ориентированную плоцадь этого треугольника. Изучим предел $\boldsymbol{S}$, к которому стремится отношение рассматриваемой ориентированной площади к промежутку времени $\Delta t$ при условии, что этот промежуток стремится к нулю; имеем или Векторная величина $S$ носит название секторной скорости точки огносительно центра $O$. Когда точна $A$ движется по свовй траектории, то геометрическим местом её радиуса-вектора служит некоторая коническая поверхность с вершиной в $O$; можно сказать, что секторная скорость характеризует быстроту, с которой радиус-вектор $\boldsymbol{r}$ ометает эту поверхность. Как показывает формула (6.32), удвоенная секторная скорость равна моменту скорости. Таким образом, свободные векторы $v$ и $2 S$ могут рассматриваться как координаты скользящего вектора $\boldsymbol{v}$, приложенного к движущейся точке $A$ (§10). Исходя из формулы (6.32), нетрудно получить выражения для проекций секторной скорости на оси декартовой системы координат, или так называемые секторные скорости точки относительно координатных осей; имеем Особенно интересно выразить секторную скорость относительно оси $\mathrm{Oz}$ в цилиндрических координатах. Как видно на фиг. 43, где $\sigma=$ пл $O A_{0}{ }^{\prime} A^{\prime}$; а так как дифференциал площади $d \sigma$ имеет в полярных координатах выражение $\frac{1}{2} p^{2} d \varphi$, то окончательно мы получаем: Если точка движется в плоскости (плоскости $O x y$ ), то прозкцию $S_{z}$ её секторной скорости на ось, перпендикулярную плоскости (ось $O z$ ), обычно просто называют секторной скоростью точки относительно начала координат. Конечно, все рассмотренные в этом параграфе скорости сходны между собой лишь по названию и, вообще говоря, являются величинами разнородными. Так, например, единицей угловой скорости служит $1 /$ сек.; единицей секторной скорости $c \mathrm{M}^{2} /$ сек; ни одна из этих единиц не однородна с единицей линейной скорости, т. е. с см/сек.
|
1 |
Оглавление
|