Главная > ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА (Г.К. Суслов)
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
164
165
166
167
168
169
170
171
172
173
174
175
176
177
178
179
180
181
182
183
184
185
186
187
188
189
190
191
192
193
194
195
196
197
198
199
200
201
202
203
204
205
206
207
208
209
210
211
212
213
214
215
216
217
218
219
220
221
222
223
224
225
226
227
228
229
230
231
232
233
234
235
236
237
238
239
240
241
242
243
244
245
246
247
248
249
250
251
252
253
254
255
256
257
258
259
260
261
262
263
264
265
266
267
268
269
270
271
272
273
274
275
276
277
278
279
280
281
282
283
284
285
286
287
288
289
290
291
292
293
294
295
296
297
298
299
300
301
302
303
304
305
306
307
308
309
310
311
312
313
314
315
316
317
318
319
320
321
322
323
324
325
326
327
328
329
330
331
332
333
334
335
336
337
338
339
340
341
342
343
344
345
346
347
348
349
350
351
352
353
354
355
356
357
358
359
360
361
362
363
364
365
366
367
368
369
370
371
372
373
374
375
376
377
378
379
380
381
382
383
384
385
386
387
388
389
390
391
392
393
394
395
396
397
398
399
400
401
402
403
404
405
406
407
408
409
410
411
412
413
414
415
416
417
418
419
420
421
422
423
424
425
426
427
428
429
430
431
432
433
434
435
436
437
438
439
440
441
442
443
444
445
446
447
448
449
450
451
452
453
454
455
456
457
458
459
460
461
462
463
464
465
466
467
468
469
470
471
472
473
474
475
476
477
478
479
480
481
482
483
484
485
486
487
488
489
490
491
492
493
494
495
496
497
498
499
500
501
502
503
504
505
506
507
508
509
510
511
512
513
514
515
516
517
518
519
520
521
522
523
524
525
526
527
528
529
530
531
532
533
534
535
536
537
538
539
540
541
542
543
544
545
546
547
548
549
550
551
552
553
554
555
556
557
558
559
560
561
562
563
564
565
566
567
568
569
570
571
572
573
574
575
576
577
578
579
580
581
582
583
584
585
586
587
588
589
590
591
592
593
594
595
596
597
598
599
600
601
602
603
604
605
606
607
608
609
610
611
612
613
614
615
616
617
618
619
620
621
622
623
624
625
626
627
628
629
630
631
632
633
634
635
636
637
638
639
640
641
642
643
644
645
646
647
648
649
650
651
652
653
654
655
656
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

26. Вектор-функция. Годограф. Производная от вектора по скалярному аргументу. Если модуль и направление вектора a зависят от значений, принимаемых какими-либо переменными t,u,v, w, то вектор a называется векторной функцией этих переменных или, короче, вектор-функцией. Мы ограничимся здесь рассмотрением вектор функций только от одной независимой переменной t :
a=a(t).

Проекции такого вектора, очевидно, тоже представляют собой некоторые функции оr t :
ax=ax(t),ay=ay(t),az=az(t).

Если из какого-либо неизменного полюса O станем строить векторы, равные рассматриваемому переменному вектору a (фиг. 34 ), то геометрическим местом концов этих векторов будет некоторая кривая H, носящая название годографа вектора a. Очевидно, выражения
x=ax(t),y=ay(t),z=az(t)

представляют собой уравнения годографа в параметрической форме, если за полюс O взято начало координат. Когда вектор, не изменяя своего направления, меняет только свой модуль, годографом служит отрезок прямой. Если вектор, сохраняя постоянным свой модуль, меняет только направление, годографом является сферическая кривая. Годограф будет плоской кривой, если проекция вектора на некоторое неизменное направление постоянна.
Возьмём два значения независимой переменной: t и t+Δt. Пусть вектор-функция принимает для них значения a и a+Δa (фиг. 34). Вектор Δa называется приращением вектора a, соответствующим приращению Δt независимой переменной t. Рассмотрим вектор, равный отношению ΔaΔt : этот Фиг. 34. вектор направлен одинаково с вектором Δa. Изучим его предел в предположении, что приращение независимой переменной стремится к нулю. Если такой предельный вектор существует, то он называется производной or вектора a по переменной t и обозначается dadt. Таким образом,
dadt=limΔt0ΔaΔt

Произведение производной вектора на дифференциал независимой переменной называется дифференциалом вектора:
da=dadt¯dt.

В частном случае параметр t может быть временем; тогда для обозначения производной, кроме в вышеуказанного, употребляется также точка: dadt=a˙. Впрочем, в этой главе, там где это не будет вызывать недоразумений, мы будем иногда для краткости письма обозначать точкой производную по аргументу t независимо от его физического смысла.

Мы видим, что производная от вектор-функции вводится так же, как производная от скалярной функции. Если a= const., т. е. если вектор a постоянен и по модулю, и по направлению, производная равна нулю: dadt=0. Нетрудно было бы также распространить на вектор-функции

целый ряд правил формального дифференцирования. ,В частности, легко доказать следующие формулы:
ddt(ab)=dadtb+adbdt,ddt(a×b)=dadt×b+a×dbdt.

Формула Тейлора (Taylor) также остаётся верной для векторов:
Интересная формула получится, если продифференцифовать равенство
aa=a2.

Применяя к левой части формулу (4.1), мы после сокращения на 2 получим:
ada=ada.

В заключение выразим производную от вектора a через производные от его проекций на огн неподвижной системы координат; имеем:
a=axx0+ayy0+azz0,

откуда
a˙=a˙xx0+a˙yy0+azz0,
r. е. производная вектора по скалярному аргументу есть вектор, проекции которого равны производным от проекций дифференцируемого вектора по тому же аргументу. Аналогично имеем для производной n-го порядка
dnadt=dnaxdtx0+dnaydty0+dnazdtz0.

27. Производная от единичного вектора. Разложение производной вектора на радиальную и трансверсальную. Докажем, что производная a0 от единичного вектора a0 (если она не равна нулю) перпендикулярна к дифференцируемому вектору. Действительно, мы имеем:
a0a0=1;

отсюда согласно формуле (4.1) находим:
2a˙0a0=0,

следовательно,
a˙0a0.

Дифференциал единичного вектора, конечно, тоже перпендикулярен к единичному вектору.

К этому результату можно прийти также геометрическим путём. Пусть a0 и a0+Δa0 соответственно положения единичного вектора, отвечающие значениям t и t+Δt независимой переменной (фиг. 35), и пусть Δ ? — угол между ними. Поскольку как OA, так и OB численно равны

единице и, следовательно, OAB равнобедренный, угол между a0 и Δa0, или, что то же, между a0 и Δa0Δt равен π2,Δφ2. При предельном переходе Δt0 угол Δ ? также будет стремиться к нулю, откуда следует, что вектор a˙0, равный limΔt0Δa0Δt, будет перпендикулярен к a0.

Рассмотренное геометрическое построение позволяет также вычислить модуль производной единичного вектора. В самом деле, основание |Δa0| равнобедренного треугольника OAB равно
|Δa0|=2|a0|sinΔφ2=2sinΔφ2,

откуда
|a˙0|=limΔt0|Δa0Δt|=limΔt02sinΔφ2Δt==limΔt0(2sinΔφ2Δφ2Δφ2Δt)=limΔt0ΔφΔt.

Обозначим предел отношения ΔφΔt буквой ω (этот предел, вообще говоря, не равен производной dφdt от угла φ по переменному t, так как для вектора, который не остаётся параллельным неподвижной плоскости, вообще не существует такого угла φ, который бы определял его положение); мы, следовательно, нашли, что
|a˙0|=limΔt0ΔφΔt=ω.

Назовём теперь буквой p0 единичный вектор, перпендикулярный a0 и на̇правленный одинаково ‘с a˙0. Тогда, объединяя результаты (4.7) и (4.8), мы можем написать
da0dt=limΔφΔtp0

или
a˙=ωp0

В частном случае, если вектор a0 остаётся параллельным неподвижной плоскости, эта формула переходит в более простую
a˙0=φ˙p0,

причём здесь уже под p0 нужно подразумевать вектор, перпендикулярный a0 и направленный в сторону возрастания угла (т. е. в сторону положительного отсчёта этого угла).

Переменный вектор a=a(t) изменяется, вооше говоря, по модулю и по направлению. Интересно отдельно охарактеризовать быстроту его

изменения в том и другом отношении. Для этого представим прежде всего вектор a как произведение модуля на единичный вектор:
a=aa0.

Взяв производную от обеих частей, мы найдём:
a˙=a˙a0+aa˙0,

или, на основании (4.10),
a˙=a˙a0+aωp0.

Первое слагаемое правой части, очевидно, направлено по самому вектору a и потому носит название продольной, или радиальной, составляющей; оно характеризует быстроту изменения модуля вектора; если век.тор постоянен по модулю, радиальная составляющая равна нулю, и, следовательно, производная a˙ или равна нулю, или перпендикульрна к a; второе слагаемое перпендикулярно к вектору a и называется поперечной, или трансверсальной, составляющей; оно характеризует быстроту поворота вектора. Если вектор не меняется по направлению, трансверсальная составляющая равна нулю, и, следовательно, производная a˙ или равна нулю, или коллинеарна с a. Из формулы (4.12) видно, что вообще |a˙|eqa˙, а значит, и |da|eqda, т. е. модуль дифференциала, вообще говоря, не равен дифференциалу модуля вектора.

28. Геометрический смысл первой и второй производных вектора. Формула кривизны кривой. Заметим прежде всего, что приращение Δa вектора служит хордой его годографа (фиг. 34). Пусть длина дуги годографа от некоторой его точки до конца вектора a, измеренная в тех же единицах, что и вектор a, есть s. Называя Δs длину дуги, стягиваемой хордой Δa, мы получаем для модуля производной выражение
|dadt|=limΔt0|ΔaΔt|=limΔt0|ΔaΔs||ΔsΔt|=1|dsdt|,
T. e.
|dadt|=|dsdt|

как следствие получаем:
|da|=|ds|.

С другой стороны, поскольку предельным направлением секущей (при неограниченном сближении точек её пересечения с кривой) является касательная, мы можем утверждать, что производная dadt направлена по касательной к годографу вектора a. Назвав τ0 единичный вектор касательной, направленный в сторону отсчёта длин дуг, мы можем оба результата объединить в записи:
dadt=dsdtτ0.

В частном случае, если независимой переменной служит длина дуги s годографа, мы получаем:
dads=τ˙0,

т. е. производная вектора по дуге годографа равна единичному вектору касательной.

Пусть в дальнейшем рассматриваемый вектор a есть радиус-вектор r текущей точки кривой, заданной векторным уравнением
r=r(s)

Формула (4.16), применённая к радиусу-вектору точки, даёт
drds=τ¯0,
т. е. производная от радиуса-вектора по дуге кривой равна единичному вектору касательной.
Продифференцировав вторично уравнение (4.17), мы получим
d2rds2=dτ0ds.

Согласно формуле (4.9) правая часть этого равенства может быть представлена как limΔφΔsu0 (фиг. 36); здесь limΔφΔs есть предел, к которому стремится отношение угла Δp между двумя касательными к соответствующему приращению длины дуги Δs=AA~, т. е. это есть кривизна k кривой;  v  представляет собою единичный вектор главной нормали; действительно, вектор limΔ T 0Δg перпендикулярен к касательной и, кроме того, Δτ¯0 лежит в плоскости, проходящей через касательную AT и параллельной касательной A˙T в соседней точке кривой; предельным положением этой плоскости при AA является так называемая соприкасающаяся плоскость; нормаль же, лежащая в соприкасающейся плоскости и направленная в сторону вогнутости кривой, называется главной нормалью. Итак,
dτ0ds=k,0

а следовательно, и
d2rds2=kv0
т. е. вторая производная от радиуса-вектора по дуге годографа, равна кривизне, умноженной на единичный вектор главной нормали. Введя радиус кривизны ρ=1k, мы можем также написать
dτ0=v¯ρ

и
d2rds2=v¯ρ.

Выразив радиус-вектор r через его проекции, т. е. положив
r=xx0+yy0+zz0,

и перейдя к модулям векторов в формуле (4.19), мы получим следующее выражение для кривизны:
k=1ρ=(d2xds2)2+(d2yds2)2+(d2zds2)2.
29. Проекции производной вектора на неизменное и подвижное направления. Согласно формуле (1.11) прэекция вектора a на направление, заданное единичным вектором u0, имеет следующее выражение:
 пр u0a=au0.

Применив это правидо к производной вектора a, мы получаем:
 пр u0dadt=dadtu0.

Если u0= const. , то правая часть равенства может быть представлена как ddt(au0), что, в свою очередь, равно ddt пр ua. Поэтому мы окончательно получаем:
nu0dadt=ddtпpu0a,
т. е. проекция производной вектора на неизменное направление равна производной от проекции вектора на это направление. Если же само направление u0 меняется в зависимости от значений независимого переменного t, предыдущее выражение заменится другим. В этом случае
ddt(au0)=dadtu0+adu0dt,

и потому
dadtu0=ddt(au0)adu0dt,
т. е.
30. Интеграл от вектора по скалярному аргументу. Если вектор b равен производной от вектора a, т. е.
dadt=b,

то вектор a называется неопределённым интегралом от b, что обозначается следующим образом;
a=bdt.

Как и в области скалярного переменного, неопределённый интеграл (4.26) содержит в себе произвольную аддитивную постоянную, т. е. если F(t) означает какую-либо одну из функций a, удовлетворяющих уравнению (4.25), то общее выражение функций a, ему удовлетворяющих, будет
a=F(t)+c,

мде c — произвольный постоянный вектор.

Определённым интегралом в пределах от t0 до t называют разность соответствующих значений неопределённого интеграла
t0tbdt=a(t)a(t0).

Разрешим последнее уравнение относительно a(t); мы найдём:
a(t)=a(t0)+t0tbdt.

В потученном выражении для неопределённого интеграла a(t) роль произвольного постоянного играет значение a(t0), которое придают этому интегралу при некотором значении аргумента t=t0.

На определённый интеграл (4.28) можно также смотреть, как на предел некоторой суммы, а именно:
t0tbdt=limΔtv0v=0nb(tv)Δtv,

где Δtv=tv+1tv и tn+1=t. Доказательство последней формулы совершенно такое же, как для скалярных функций; поэтому мы на нём не останавливаемся. Каждая из приведённых в этом параграфе векторных формул, разумеется, эквивалентна трём скалярным формулам; так, если
a=bdt

то
ax=bxdt,ay=bydt,az=bzdt

и т. д.
31. Производная системы скользящих векторов. Обратимся теперь к некоторой системе S скользящих векторов. Пусть её координаты, т. е. главный вектор и главный момент относительно некоторого неподвижного полюса O (начала координат), соответственно равны a и LO. Мы это будем изображать символическим равенством
S=(a,LO).

Если векторы системы являются функциями одной независимой переменной t, то функциями той же самой переменной будут и координаты ( a,LO ) системы. Рассмотрим два значения независимой переменной, t и t+Δt; пусть соответствующие значсния координат системы будут
(a,LO) и (a+Δa,LO+ΔLO).

Очевидно, система ( Δa,ΔLo ) представляет собой такую систему, которая, будучи приложена к системе ( a,LO), даёт систему ( a+Δa,LO+ΔLO). Назовём систему ( Δa,ΔLO) приращение м системы S и обозначим её ΔS. Разделим координаты системы ΔS на приращение Δt независимой переменной и перейдём к пределу, устреми приращение Δt независимой переменной к нулю. Тогда мы получим систему (a˙,L˙O), которая называется производной от данной системы S и обозначается следующим образом:
S˙=(a˙,L˙o).

Итак, система S¨ имеет своим главным вектором и главиым моментом производные от главного вектора и главного момента данной системы.

32. Зависимость координат производной системы от изменения положения полюса. В предыдущем параграфе при введении понятия о производной от системы скользящих векторов существенной была предпосылка, что полюс O мыслился как неподвижный. Посмотрим, как нужно обобщить заключительную формулировку па̄раграфа, если полюс, относительно которого берётся главный момент, меняет своё положение. Пусть этот по.юс обозначен буквой A. Согласно теореме (3.2) на стр. 20 новые координаты a,LA рассматриваемой системы скользящих векторов следуюшим образом связаны с её старнми координатами a,LO :
S=(a,LA)=(a,LOrA×a).

Составим выражение для производной системы S˙, имея в виду, что координаты производной системы равны производным от кооддинат основной системы, вылисленным в предположении неизменности полюса; мы получим:
S˙=(a˙,L˙OrA×a˙).

С другой стороны, найдём производную от главного момента системы LA; мы имеем
L˙A=ddt(LOrA×a)=L˙OrA×a˙r˙A×a.

Сравнивая выражения (4.30) и (4.31), мы приходим к следующей теореме:
S˙=(a˙,L˙A+r˙A×a)

Полюс, радиус-вектор которого численно и по направлению равен r˙A, всего естественнее назвать производным полюсом от полюса A, определяемого радиусом-вектором rA. Тогда формулу (4.32) словами можно будет выразить так: главный вектор производной системы равен производной от главного вектора основной системы; главный момент производной системы равен сумме производной от главного момента основной системы (относительно полюса A ) и момента относительно начала координат главного вектора системы, приложенного к производному полюсу от полюса A. Указанный поправочный член обращается в нуль, если производный полюс для данного значения независимой переменной t попадает в начало координат или если радиус-вектор r˙A производного полюса коллинеарен с главным вектором a системы.

Если вместо системы скользящих векторов мы имеем только один скользящий вектор, то всё сказанное выше остаётся в силе, только слова «главный вектор и главный момент» должны быть заменены словами «скользящий вектор и его момент».

1
Оглавление
email@scask.ru