Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 7.3. ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЙ ПРЕДЕЛ СОСТОЯНИЙВ гл. 4 мы исследовали существование термодинамического предела для равновесных состояний при малых значениях активности. В этом параграфе мы откажемся от предположения о малости активности; тем не менее мы сможем доказать существование термодинамического предела, но только для «почти всех» взаимодействий. Смысл выражения «почти все» мы потом уточним. Рассмотрим классические и квантовые решетчатые системы. Пусть 7.3.1. Классические решетчатые системы. Рассмотрим сперва решетчатые газы. Корреляционные функции
где
Пусть
Таким образом, для любого взаимодействия имеем
Из этой формулы следует, что функционал
Естественно попытаться получить предельные корреляционные функции как вариационные производные предельной термодинамической функции Обозначим через
для всех 7.3.2. Теорема. Пусть
для всех
определяющий предельные корреляционные функции Для конечного объема
где в соответствии с (3.4)
Пусть
Отсюда следует, что касательная плоскость к
для всех Таким образом, мы доказали существование термодинамического предела для корреляционных функций, когда взаимодействие
Рис. 18. Графики Покажем теперь, что 7.3.3. Предложения. (а) Множество (б) Существует подмножество Обозначим через 2 границу выпуклого множества, содержащего внутренние точки и лежащего в сепарабельном банаховом пространстве, а через Т — подмножество точек из 2, в которых существует единственная касательная плоскость. Оказывается, что множество Т содержит счетное пересечение открытых всюду плотных в 2 множеств. Из этого результата, доказанного в книге Данфорда и Шварца 7.3.4. Квантовые решетчатые системы. Интересующийся читатель может самостоятельно перенести результаты, полученные выше для классических систем, на квантовые решетчатые системы. Отметим только, что мы исходим из определения
и приходим к окончательному равенству
|
1 |
Оглавление
|