Сила Лоренца.
Опыт показывает, что сила $\mathbf{F}$, действующая на точечный заряд $q$, зависит в общем случае не только от положения этого заряда, но и от его скорости v. Соответственно этому силу $\mathbf{F}$ разделяют на две составляющие – электрическую $\mathbf{F}_{9}$ (она не зависит от движения заряда) и магнитную $\mathbf{F}_{m}$ (она зависит от скорости заряда). В любой точке пространства направление и модуль магнитной силы зависят от скорости $\mathbf{v}$ заряда, причем эта сила всегда перпендикулярна вектору v; кроме того, в любом месте магнитная сила перпендикулярна определенному в данном месте направлению и, наконец, ее модуль пропорционален той составляющей скорости, которая перпендикулярна этому выделенному направлению.

Все эти свойства магнитной силы можно описать, если ввести понятие магнитного поля. Характеризуя это поле вектором В, определяющим выделенное в каждой точке пространства направление, запишем выражение для магнитной силы в виде
\[
\mathbf{F}_{\mathrm{M}}=q[\mathbf{v B}] .
\]

Тогда полная электромагнитная сила, действующая на заряд $q$ :

Ее называют силой Лоренца. Последнее выражение является универсальным: оно справедливо как для постоянных, так и для переменных электрических магнитных полей, причем при любых значениях скорости $\mathbf{v}$ заряда.

По действию силы Лоренца на заряд можно в принципе определить модули и направления векторов E и B. Поэтому выражение для силы Лоренца можно рассматривать как определение электрического и магнитного полей (в случае электрического поля мы так и
поступили)*.

Следует подчеркнуть, что на покоящийся электрический заряд магнитное поле не действует. В этом существенное отличие магнитного поля от электрического. Магнитное поле действует только на движущийся заряд.

Вектор В характеризует силовое действие магнитного поля на движущийся заряд и, следовательно, является в этом отношении аналогом вектора E, характеризующего силовое действие электрического поля.

Важной особенностью магнитной силы является то, что она всегда перпендикулярна вектору скорости заряда, поэтому работы над зарядом не совершает. Это значит, что в постоянном магнитном поле энергия движу. щейся заряженной частицы всегда остается неизменной, как бы частица ни двигалась.

B нерелятивистском приближении сила Лоренца (6.2), как и любая другая сила, не зависит от выбора системы отсчета (инерциальной). Вместе с тем магнитная составляющая силы Лоренца меняется при переходе от одной системы отсчета к другой (из-за v). Поэтому должна меняться и электрическая составляющая $q \mathbf{E}$. Отсюда следует, что разделение полной силы F – силы Лоренца – на электрическую и магнитную зависит от выбора системы отсчета. Без указания системы отсчета такое разделение не имеет смысла.

Магнитное поле равномерно движущегося заряда.
Опыт показывает, что само магнитное поле порождается движущимися зарядами (токами). В результате обобщения экспериментальных данных был получен элементарный закон, определяющий поле В точечного заряда $q$, движущегося с постоянной нерелятивистской скоростью v. Этот закон записывается в виде**

где $\mu_{0}$-магнитная постоянная; коэффициент
\[
\mu_{0} / 4 \pi=10^{-7} \Gamma \mathrm{H} / \mathrm{M} ;
\]

* Разработан ряд способов измерения поля В, но все они, в конечном счете, базируются на явлениях, в основе которых лежит уравнение (6.2).
** Формула (6.3) справедлива и в случае, когда заряд движется с ускорением, однако только на достаточно малых расстояниях $r$ от заряда (малых настолько, что за время $r / c$ скорость $\mathbf{v}$ заряда заметно не меняется).

$\mathbf{r}$ – радиус-вектор, проведенный от заряда $q$ к точке наблюдения. Конец радиуса-вектора $\mathbf{r}$ неподвижен в данной системе отсчета, а его начало движется со скоростью $\mathbf{v}$ (рис. 6.1), поэтому вектор В в данной системе отсчета зависит не только от положения точки наблюдения, но и от времени.

В соответствии с формулой (6.3) вектор В направлен перпендикулярно плоскости, в которой расположены векторы $\mathbf{v}$ и $\mathbf{r}$, причем вращение вокруг вектора $\mathbf{v}$ в направлении вектора В образует с направлением $\mathbf{v}$ правовинтовую систему (рис. 6.1). Отметим, что вектор В является аксиальным (псевдовектором).
Величину В называют магнитной и индукцией
Единицей магнитной индукции служит те сла (Тл).
Электрическое поле точечного заряда $q$, движущегося с нерелятивистской скоростью, описывается тем же законом (1.2). Поэтому выражение (6.3) можно представить как
\[
B=\varepsilon_{0} \mu_{0}[v E]=[v E] / c^{2},
\]

где $c-$ электродинамическая постоянная $\left(c=1 / \sqrt{\varepsilon_{0} \mu_{0}}\right)$, она равна скорости света в вакууме (совпадение, как потом выяснилось, не случайное).

Пример.
Сравнение сил магнитного и электрического взаимодействий движущихся зарядов. Пусть два достаточно массивных точечных заряда $q$ движутся параллельно друе другу с одинаковой нерелятивистской скоростью $\mathbf{v}$, как показано на рис. 6.2. Найти отношение магнитной $F_{\mathrm{m}}$ и электрической $F_{3}$ сил, действующих, например, со стороны заряда 1 на заряд 2.

Рис. 6.1
Рис. 6.2

Согласно (6.2) $F_{\mathrm{m}}=q v B$ и $F_{3}=q E$, где $v-$ скорость заряда 2 , а $B$ и $E$ – индукция магнитного и напряженность электрического полей, создаваемых зарядом I в месте

нахождения заряда 2.
Отношение $F_{\mathrm{m}} / F_{3}=v B / E$. В нашем случае согласно (6.4) $B=v E / c^{2}$, поэтому
\[
F_{\mathrm{u}} / F_{9}=(v / c)^{2} .
\]

Даже для достаточно больших скоростей, например $v=$ $=300 \mathrm{~km} / \mathrm{c}$, это отношение равно $10^{-6}$, т. е. магнитная часть силы в миллион раз меньше электрической и составляет ничтожную поправку к электрической силе.

Рассмотренный пример может вызвать естественный вопрос – стоит ли такие силы изучать? Оказывается, стоит, и на это есть две веские причины.

Во-первых, нам приходится встречаться с пучками частиц, движущихся почти со световыми скоростями, и там эта «поправка» к электрической силе становится сравнимой с последней (заметим, что отношение (6.5) справедливо и при релятивистских скоростях).

Во-вторых, при движении, например, электронов вдоль проводов их направленная скорость при обычных плотностях составляет несколько десятых миллиметров в секунду, и отношение $(v / c)^{2} \approx 10^{-24}$. Ничтожная поправка к электрической силе! Но дело в том, что в данном случае магнитная сила – это практически в с я действующая сила, ибо электрические силы исчезли в результате почти идеального баланса отрицательных и положительных зарядов в проводах. Этот баланс намного точнее чем $10^{-24}$, и «ничтожная» магнитная сила оказывается, по существу, единственной. А участие громадного числа зарядов в создании тока компенсирует малость этого члена.

Другими словами, избыточные заряды на проводах ничтожно малы по сравнению с суммарным зарядом носителей тока. Поэтому магнитные силы в данном случае намного превосходят электрические силы, действующие на избыточные заряды проводов.