Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике Если система материальных точек находится под вовмущающим действием сил притяжения или отталкивания, которыө зависят только от расстояния и которые направлены к неподвижным центрам или которые происходят в результате взаимодействий между двумя массами, то действие и противодействие между собою равны; с другой стороны, если условные уравнения, связывающие координаты различных тел, нө содержат в себе времени, то имеет место уравнение живых сил, а именно: Знак $\sum$ распространяется на все массы системы, причем каж:дая масса выражается через $m$, а еө скорость через $v$; $C$ некоторая произвольная постоянная. Функция координат зависит только от природы сил и может быть выражена с помощью определенного числа независимых переменных $\lambda, \mu, Функция $\varphi$ тесно свнзана с положениями равновесия системы, так как условиө, выражающеө, что для известных определенных значений $\lambda, \mu$, $ Эта теорема является одной из важнейших в механике. Она служит основой теории малых колебаний, приводящей к столь многим интересным применениям в области физики. Повтому приходится удивляться, что до сих пор эта теорема не была обоснована достаточно строго и удовлөтворительно. Предноложим, – а это можно сделать без ущерба для общности, – что положение равновесия системы, или максимум функции $\varphi$, соответствует значениям $\lambda=0, \mu=0, \ldots$ Доказательство, данное Лагранжем («Аналитическая механика\”, Сгатика, отд. III), заключается в следующем: разложение функции по степеням $\lambda, \mu, Только что приведенное доказательство повторялось, насколько я знаю, без существенных изменений всеми авторами, занимавшимися этим вопросом; а все то, что было прибавлено Пуассоном (Pois son, Traité de Mécanique, т. 2, стр. 492) для того, чтобы ввести в рассмотрение члены более высокого порядка, основывается на неприемлемом допущении, что каждый член второго порядка превосходит сумму всех членов высшего порядка. Если даже дополнить рассуждения Лагранжа для случая, к которому они применяются и где наличие максимума устанавливается при помощи членов второго порядка, рассматриваемая теорема не может быть доказана в полном своем объеме. Известно, что существование максимума совместимо с исчезновением членов второго порядка; вообще достаточно, чтобы первые члены, отличные от нуля, были четного порядка и чтобы сумма этих членов была всегда отрицательной. Формулы, относящиеся к этому последнему условию, до сих пор еще не были даны даже в том случае, когда речь идет о членах четвертого порядка. Поэтому сначала следовало бы найти әти формулы. Но это неизбежно ввело бы большое осложнение в доказательство теоремы механики, о которой сейчас идөт речь. К счастью, положение об устойчивости равновесия можно доказать независимо от этих формул, пользуясь очень простым рассуждением, которое непосредственно связано с идеей максимума. Помимо сделанного выше допущения, что положение равновесия соответствует вначениям $\lambda=0, \mu=0, \ldots$ мы предположим еще, что $\varphi(0,0,0, \ldots)=0$; такое предположение допустимо ввиду наличия проиэвольной постоннной. Определим постоянню, приняв во внимание заданное начальное состояние, для которого значения $v, \lambda, \mu, Так как согласно допущению при $\lambda=0, \mu=0, то каждая из переменных $\lambda, k, v, \ldots$ останется в течение, всего времени движения внутри пределов $l, m, n, \ldots$ В самом деле, если бы имело место противоположное, то, так как ұачальные значения $\lambda_{0}, \mu_{0}, Очевидно, отсюда также следует, что скорости $v$ всегда заключаются между определенными пределами, так как мы всегда имеем Очевидно также, что пределы для каждой скорости, равно как и пределы для каждой переменной $\lambda, \mu, v, \ldots$ тоже могут быть сколь угодно малыми, так как и величины $l, m$, n…. могут стать сколь угодно малыми.
|
1 |
Оглавление
|