Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше
Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике
§ 3.03. Обобщенная задача двух неподвижных центров
В 1961 г. Е. П. Аксенов, Е. А. Гребеников, В. Г. Демин предложили для построения теории движения ИСЗ использовать обобщенную задачу двух неподвижных центров [35], [36]. Задача Эта заключается в исследовании движения спутника
гравитационном поле, потенциал которого дается формулой
Здесь
и
— постоянная притяжения и масса Земли,
а с и
— некоторые вещественные постоянные.
Предполагая, что сна малы, разложим
в ряд по полиномам Лежандра. Тогда получим
где коэффициенты
даются равенством
Отсюда, в частности, следует, что при вещественных сна для любого целого
коэффициенты
являются величинами действительными.
Выберем теперь с и а из условий
Тогда
Подставляя в (6.3.29) вместо
их числовые значения из § 1.02, найдем
При этих значениях для
с и а из формулы (6.3.28) получаем
При этом
для
будут меньше
. Таким образом, хотя и
не равны друг другу, однако их разность меньше, чем
Вследствие малости отношения
постоянные
убывают с возрастанием
быстрее, чем Поэтому разность функций
и
будет содержать члены, порядок которых
и выше. Пусть
где
дается формулой (6.3.01), есть возмущающая функция. Тогда
где
Если воспользоваться числовыми данными § 1.02, то для постоянных
получим (в единицах
Итак, если с и а выбрать из условий (6.3.29), то первые три члена формулы (6.3.27) будут совпадать с первыми тремя членами формулы (6.3.01). Тем самым возмущающая функция
не содержит не только второй, но и третьей зональной гармоники. Она включает в себя лишь члены, порядок которых
и выше. Таким образом, функция
весьма хорошо аппроксимирует потенциал притяжения реальной Земли.
Перейдем теперь к интегрированию дифференциальных уравнений задачи. Из формулы (6.3.01) следует, что функцию
можно интерпретировать как силовую функцию задачи двух неподвижных центров с комплексными массами
и с мнимым взаимным расстоянием, равным
. А как известно, задача двух неподвижных центров является одной из немногих задач механики, интегрируемых в квадратурах.
Дифференциальные уравнения движения могут быть проинтегрированы методом Гамильтона — Якоби, если ввести сфероидальные координаты
и
связанные с
формулами
В этих координатах кинетическая энергия Т и силовая функция
имеют вид
где
С помощью (6.3.34) и (6.3.35) легко составить уравнение Гамильтона — Якоби. Оно имеет следующий вид:
где а — постоянная.
Полный интеграл уравнения (6.3.36) находится методом разделения переменных и дается формулой
где
— произвольные постоянные Якоби.
Из (6.3.37) нетрудно найти три первых интеграла задачи
Введем новую независимую переменную
согласно уравнению
Тогда из равенств (6.3.39) находим
где
— постоянные интегрирования.
Таким образом, задача свелась к обращению квадратур. После того, как из первых двух равенств (6.3.41) найдем
как явные функции
третье равенство (6.3.41) даст
как функцию
а уравнение (6.3.40) позволит связать
с временем
Замечания. Функция
содержит два параметра с и а, которые мы выбрали так, чтобы вторая и третья гармоники в разложении потенциала
совпадали с таковыми в разложении
Рассмотрим теперь некоторые частные случаи.
Пусть
Тогда формулы (6.3.28) и (6.3.29) дают
и, следовательно, формула (6.3.27) совпадает с формулой Винти и Кислика.
Пусть
Тогда, если ввести
разложить
в ряд по степеням с и сохранить члены до
включительно, то получим формулу Баррара.
Пусть, наконец,
Тогда формула (6.3.25) даст нам потенциал шарообразной Земли.
Таким образом, формула (6.3.25) включает в себя как частные или предельные случаи промежуточные потенциалы Винти и Кислика, Баррара и невозмущенный потенциал Земли. Пока она является наиболее общей формулой для промежуточного потенциала, допускающего интегрирование уравнений движения в квадратурах.
Обобщенной задаче двух неподвижных центров посвящено более сотни работ. Многие из них нашли отражение в книге [27]. Здесь мы отметим те из них, которые касаются качественных исследований.
Пусть
есть постоянная энергии. Тогда, если
то все движения происходят в ограниченной части пространства. Если же
то движения оказываются неограниченными в пространстве. Подробный качественный анализ в случае
для
был дан в работах [37], [38] и в общем случае в работе [39]. Качественные исследования неограниченных движений были выполнены при
работе [40] и для
в работе]. При
подобные исследования содержатся в статье [42]. Полярные орбиты
) были подробно рассмотрены для
в работе [43] и для
в работе [44].
Устойчивость частных движений (круговых, эллиптических, эллипсоидальных и др.) была исследована для случая
в работе [45] и для случая
работе [46].
Различные формулы, описывающие промежуточную орбиту, были опубликованы в статьях [47] — [51]. Механический смысл силовой функции задачи рассмотрен в работе [52].