B настоящей главе нерелятивистское уравнение Шредингера будет обобщено на случай движения частицы со скоростью, близкой к скорости света. Это обобщение можно произвести различными путями, и все они совместимы с формулами преобразования Лоренца, известными из специальной теории относительности ${ }^{1}$ ). Характерной особенностью релятивистских волновых уравнений является то, что спин частицы вводится в теорию с самого начала, и его нельзя добавлять впоследствии, как это сделал Паули в рамках нерелятивистской теории Шредингера. Эта особенность служит полезным критерием, позволяющим судить, можно ли применять то или иное уравнение для описания частиц определенного вида. Мы рассмотрим два релятивистских уравнения: во-первых, предложенное Шредингером уравнение для частиц со спином нуль, которое впоследствии было применено для описания $\pi$-мезонов, и, во-вторых, уравнение Дирака для частицы со спином $1 / 2$, описывающее электрон. При обсуждении этих уравнений мы будем уделять основное внимание вытекающим из них следствиям и не будем пытаться доказать их инвариантность относительно преобразований Лоренца. Поэтому мы не будем пользоваться более изящными четырехмерными обозначениями специальной теории относительности, а воспользуемся по-прежнему трехмерными векторными обозначениями. В инвариантности уравнения обычно можно убедиться по его симметрии относительно пространственных координат и времени.