B излагавшейся до сих пор қвантовомеханической теории мы имели дело. с такими системами, которые в классическом предельном случае можно было считать состоящими из частиц. Теперь нам предстоит обобщить теорию таким образом, чтобы ее можно было применять к электромагнитному полю, обеспечивая тем самым основу для построения последовательной квантовой теории излучения. Благодаря квантованию волнового поля последнее приобретает некоторые корпускулярные свойства; так, в случае электромагнитного поля мы получаем теорию световых квантов (фотонов). Метод квантования можно применить также и к $\psi$-полю, описываемому нерелятивистским уравнением Шредингера (6.16) или же одним из релятивистских уравнений, (42.4) или (43.3). Как мы увидим (см. § 46), теория одной частицы переходит при .этом в теорию многих частиц; в нерелятивистском случае это эквивалентно переходу от уравнения (6.16) к уравнению (16.1) или (32.1). В силу этой эквивалентности может показаться, что квантование $\psi$-поля дает просто другой формальный подход к задаче многих частиц. Однако новый формализм может описывать и такие процессы, при которых происходит возникновение или уничтожение частиц (радиоактивный $\beta$-распад, взаимодействие мезона с нуклоном).

Настоящая и следующая главы должны служить введением в квантовую теорию поля ${ }^{1)}$. В § 45 мы начнем с обсуждения классического и квантового уравнений движения волнового поля, не специализируя при этом его природу. В качестве первого примера в § 46 будет дано применение развитой методики к уравнению (6.16), поскольку в этом случае рассмотрение относительно просто и не усложнено условием релятивистской инвариантности. Квантование уравнения Дирака (43.3) проводится в § 47. Производилось также квантование и некоторых других волновых уравнений (включая релятивистское уравнение Шредингера), но эти вопросы представляют интерес главным образом в связи с теорией мезонов и здесь не рассматриваются. Электромагнитному полю посвящена следующая глава.