Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике Исследуем более подробно отношение частот Теорема 1. Функция $\gamma(p ; A, B, C)$ аналитична на $\left(\frac{1}{A}, \frac{1}{C}\right) \backslash\left\{\frac{1}{B}\right\}$, причем при ДоКаЗательСТво. 1) Воспользуемся следующим предложением: пусть функция $f(x), x \in \mathbf{R}$ непрерывна в окрестности точки $x=0$. Тогда Действительно, выполняя замену переменной по формуле $x=\alpha \sin \varphi$, получим, что Так как $f(x)$ непрерывна, то Согласно формуле (1.4) где Следовательно, по формуле (2.1) По лемме 4 функция $\gamma(p)$ возрастает в интервале $(a, b)$ и убывает в интервале $(b, c)$. Из неравенства треугольника для моментов инерции ( $A+B>C$ ) и теоремы 1 следует, что пределы больше нуля. Следовательно, функция $\gamma(p)$ всюду положительна. Нетрудно показать, что $\partial^{2} \gamma / \partial p^{2}>0$ при всех $p \in(a, c) \backslash\{b\}$. Значит, график функции $\gamma(p)$ имеет вид, изображенный на рис. 7 . где $\left\|\begin{array}{ll}k & l \\ m & n\end{array}\right\|$ – унимодулярная матрица (ее элементы – целье числа, а определитель равен $\pm 1$ ). Иллюстрацией к этому утверждению может служить следующее рассуждение. Рассмотрим на двумерном торе $\mathbf{T}^{2}\left\{\varphi_{1}, \varphi_{2} \bmod 2 \pi\right\}$ постоянное векторное поле Если в качестве замкнутой трансверсали взять окружность $S^{1}=\left\{\left(\varphi_{1}, \varphi_{2}\right) \in \mathbf{T}^{2}: \varphi_{2}=0\right\}$, то число вращения поля (2.5) равно $\gamma=\omega_{1} / \omega_{2}$. Рассмотрим линейный автоморфизм тоpa $\varphi \rightarrow \varphi^{\prime}$ : где $\left\|\begin{array}{ll}k & l \\ m & n\end{array}\right\|$ – некоторая унимодулярная матрица. В новых переменных $\varphi^{\prime} \bmod 2 \pi$ уравнения (2.5) запишутся в следующем виде: Пусть, например, $\omega_{2}^{\prime} В нашем случае Рассмотрим геометрическое представление Пуансо. Когда на эллипсоиде инерции точка касания (полюс) сделает один полный оборот, тело повернется вокруг оси постоянного момента на некоторый угол $\alpha=\alpha\left(2 \mathscr{T} / I_{2}^{2} ; A, B, C\right)$. Функция $\alpha(p ; A, B, C), p=2 \mathscr{T} / I_{2}^{2}$ была введена А. Пуанкаре; отношения $\alpha / 2 \pi$ являются числами вращения потоков, возникающих на соответствующих инвариантных торах задачи Эйлера-Пуансо ( $[1$, п. $86 ; 9$, дополнение $]$ ). Теорема 2. Если $p \in(1 / A, 1 / B)$, то $\alpha=2 \pi(\gamma+1)$, если $p \in(1 / B, 1 / C)$, то $\alpha=2 \pi \gamma$. Пусть $\gamma(x)$ – непостоянная аналитическая функция. Предположим, что выполнено тождество где $\Sigma^{\prime}=\left\|\begin{array}{cc}k^{\prime} & l^{\prime} \\ m^{\prime} & n^{\prime}\end{array}\right\|$ и $\Sigma^{\prime \prime}=\left\|\begin{array}{cc}k^{\prime \prime} & l^{\prime \prime} \\ m^{\prime \prime} & n^{\prime \prime}\end{array}\right\|$ – две унимодулярные матрицы. Тогда, очевидно, $\Sigma^{\prime}= \pm \Sigma^{\prime \prime}$. Следовательно, в нашей задаче коэффициенты $k, l, m, n$ определяются с точностью до знака. Для этого исследуем качение эллипсоида вращения с полуосями $a, c$ по неподвижной плоскости, отстоящей от центра эллипсоида на расстоянии $\sqrt{p}=\sqrt{2 \mathscr{T} / I_{2}^{2}}$ (см. рис. 8). Очевидно, что где $r_{1}, r_{2}$ – радиусы окружностей являющихся соответственно полодиями и герполодиями. Рассмотрим сечение эллипсоида инерции плоскостью, проходящей через ось симметрии и точку касания. Координаты точки касания в прямоугольной системе координат $O x y$ обозначим через $\xi, \eta$ (рис. 8). Нетрудно проверить, что Заменяя $\xi^{2}$ на $\frac{1}{C}-\eta^{2} \frac{A}{C}$, с учетом (2.6) получим следующее равенство: Если $p \rightarrow 1 / C$, то $\eta \rightarrow 0$ и Следовательно, если $A=B$, то Согласно п. 2) теоремы 1 , при $A=B$ Так как пределы (2.6) и (2.7) совпадают и являются непостоянными аналитическими функциями моментов инерции $A$ и $C$, то при $1 / B<p<1 / C$ Рассмотрим случай, когда $1 / A<p<1 / B$. Если $B=C$, то из формулы (2.7) получим, что В этом случае, согласно п. 1) теоремы 1 , Так как то при $1 / A<p<1 / B$ Из этой теоремы вытекает, в частности, что график функции $\alpha(p)$ имеет вид, изображенный на рис. 7 .
|
1 |
Оглавление
|