Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
10. РаботаПонятие «работа», которую совершает система при изменении своего состояния, имеет важное значение в выводах термодинамики. Энгельс дал следующее определение работы: «Работа — это изменение формы движения, рассматриваемое с его количественной стороны» (Энгельс, Диалектика природы). Количественно она может быть определена лишь тогда, когда рассматриваемая система взаимодействует с внешними телами. Система совершает отличную от нуля работу только при перемещении внешних тел. Опыт показывает, что различные тела (системы), взаимодействуя между собой, передают друг другу некоторое количество энергии. В процессе изменения состояния какой-либо системы она получает или, наоборот, отдает другим системам определенное количество энергии. Этот способ передачи энергии от одного тела (системы) к другому может состоять в совершении работы одного тела над другим. В этом случае увеличение энергии тела равно работе, произведенной над ним. Количественное выражение работы в общем виде можно представить следующей формулой:
где
Исходя из общего определения работы, посмотрим на ряде примеров, как выражается работа в различных случаях. Начнем рассмотрение с однородных систем, имеющих одинаковые физические свойства в любых произвольно выбранных частях, равных по объему. 1. Допустим, что имеется находящаяся под всесторонним одинаковым внешним давлением термодинамическая система, которая характеризуется тремя макроскопическими параметрами: температурой, объемом и давлением. Тогда уравнение состояния ее будет;
где
Простейшее уравнение состояния, уравнение Клапейрона — Менделеева, для одного моля имеет вид:
где Газ, который в точности подчиняется уравнению Клапейрона — Менделеева, называется идеальным газом. Состояние реального газа описывается уравнением Ван-дер-Ваальса:
где Сила, действующая со стороны внешних тел на элемент поверхности
где
где В случае равновесных процессов, т. е. термодинамических процессов, при которых система проходит непрерывный ряд равновесных состояний,
а работа расширения или сжатия равна:
Необходимо условиться относительно знака работы. Работу будем считать положительной, если система совершает ее над внешними телами, и отрицательной, если, наоборот, внешние тела совершают работу над системой. 2. Рассмотрим стержень, один конец которого закреплен, а на другой действует растягивающая сила
Рис. 1.
Рис. 2. Под действием силы
Знак минус в уравнении (1,4) объясняется тем, что работа совершается внешними телами. 3. Под действием момента вращения
4. Работа, которую нужно совершить при переносе электрического заряда
5. При уменьшении поверхности жидкости на величину
где 6. Конденсатор с диэлектриком. Вычислим работу, совершаемую внешним электрическим полем при поляризации диэлектрика. В качестве термодинамической системы возьмем диэлектрик, находящийся между двумя пластинами плоского конденсатора (рис. 4). Из электростатики известно, что электрический заряд
Рис. 3.
Рис. 4. Разность потенциалов
Так как изменение количества электричества будет равно:
то, подставляя
Работа, отнесенная к единице объема
Далее, подставляя выражение дифференциала электростатической индукции
в уравнение (2), получим:
где
Сравнение параметров в (2,3) и (1,3) показывает, что давлению Далее, можно по аналогии с (1,1) записать и уравнение состояния:
Действительно, опыт показывает, что между этими параметрами существует следующая функциональная зависимость:
где 7. Совершенно таким же образом можно вычислить работу внешнего поля при намагничивании единицы объема магнетика:
где
где
Если мы подставим эту формулу в (2,6), то будем иметь
Это уравнение показывает, что второй член выражения (2,9) зависит от намагниченности вещества:
Сравнение параметров уравнений (3) и (1,3) показывает, что давлению
Исходя из закона Кюри, выведенного для идеального магнетика, можно записать:
или
где Таким образом, и в данном случае опыт обнаруживает отмеченную выше функциональную зависимость между величинами
|
1 |
Оглавление
|