Если
(например, если — фидер), то за время
соответствующее пробегу отражённой волны вдоль линии
в линии II произойдёт многократное отражение волн, причём на разомкнутом конце отражения будут полными, а в стыке линий I и II волны частично будут проходить в фидер.
Таким образом, через равные промежутки времени — в фидере I будут возникать добавочные волны с постепенно уменьшающимися амплитудами, движущиеся в направлении от места стыка линий к генератору.
Рис. 10.10. Эквивалентная схема линии, состоящей из двух отрезков
Для упрощения рассмотрения положим, что время установления стационарного режима в линии II меньше
Это допущение позволяет не учитывать отражение волн от генераторного конца линии.
Рассмотрение процесса установления в линии II начнём с момента
В этот момент первая падающая волна достигает места стыка. Основываясь на выражении (10.24) и эквивалентной схеме, приведённой на рис. 10.4, представим схему питания линии II в виде схемы, показанной на рис. 10.10.
На этой схеме, имеющей смысл для
есть падающая волна в точках
Вместо нагрузочного сопротивления
показанного на рис. 10.4, в данной схеме включена линия II.
Для определения тока в линии II можно воспользоваться общим ур-нием (10.34), полагая в нём
Тогда в соответствии с рис. 10.7 получаем:
Полагая
имея в виду ток на входе линии
получим:
В стационарном режиме при
в соответствии с ф-лой (10.36) имеем:
Поэтому ф-ла (10.50) принимает вид:
Переходя к записи, подобной выражениям (10.39) и (10.40), получаем:
и
Рассмотрим случай
когда
следовательно,
Кроме того, допустим, что
Это соотношение характерно для случая, когда линия II является вибратором.
Тогда
Подставив эти выражения в ф-лы (10.52) и (10.53), получим:
и
Давая
значения 1, 2, 3 и т. д., можно выявить характер приближения
к своему стационарному значению