Главная > Элементарные частицы и компенсирующие поля
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
164
165
166
167
168
169
170
171
172
173
174
175
176
177
178
179
180
181
182
183
184
185
186
187
188
189
190
191
192
193
194
195
196
197
198
199
200
201
202
203
204
205
206
207
208
209
210
211
212
213
214
215
216
217
218
219
220
221
222
223
224
225
226
227
228
229
230
231
232
233
234
235
236
237
238
239
240
241
242
243
244
245
246
247
248
249
250
251
252
253
254
255
256
257
258
259
260
261
262
263
264
265
266
267
268
269
270
271
272
273
274
275
276
277
278
279
280
281
282
283
284
285
286
287
288
289
290
291
292
293
294
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

8. Нарушения унитарной симметрии

Мы уже упоминали, что внутри унитарной схемы невозможно получить значения обеих констант связи -мезона с и значительно меньше 15, если не вводить существенных нарушений симметрии. Однако эксперименты по фоторождению -частиц, по-видимому, свидетельствуют о том, что имеет место именно такого рода ситуация. Если даже унитарная симметрия и существует как исходная форма, то любой механизм, обусловливающий возникновение разности масс, по всей видимости, приводит одновременно и к значительному разбросу среди перенормированных констант связи. Хотя значение энергии связи -частиц в гиперъядрах указывает, что связь есть величина того же порядка, что и связь но аномально малые перенормированные константы связи -мезонов указывают, что количественная проверка унитарной симметрии будет весьма трудной.

Как же обстоит дело с векторными мезонами? Рассмотрим сначала поля , которые связаны с сохраняющимися токами.

Для типичных связей этих полей мы имеем соотношения

и т. д. Здесь каждая перенормированная константа связи записана в виде произведения затравочной константы, перенормировочного множителя, обязанного поляризации вакуума, и квадрата формфактора, вычисленного для случая нулевого передаваемого импульса.

Суть дела заключается в том, что в случае передачи нулевого импульса отсутствует перенормировка вершины, так как токи источников сохраняются. Например, для проверки гипотезы, что действительно связан с током изоспина, необходимо убедиться, что из (8-1) совпадает с из (8.2). Возможно измерить (например, при помощи «полюсных экспериментов» и при помощи измерений ширины -резонанса) перенормированные константы в левых частях равенств. Так или иначе величины будут порядка 1 и их отношения можно измерить путем анализа электромагнитных формфакторов [25].

Таким образом, оказывается возможной экспериментальная проверка «универсальности» между (8.1) и (8.2), но этот путь позволяет проверить только ту часть теории, которую уже предложил Сакураи, т. е. теорию связи с током изоспина. Для проверки самой унитарной симметрии необходимо сравнить (8.2) с (8.3), но при этом мы столкнемся с отношением которое принесет с собой ряд трудностей. Конечно, можно надеяться, что это отношение будет достаточно близким к 1 и согласие окажется превосходным, однако следовало бы иметь иной, лучший способ количественной проверки унитарной симметрии.

В случае -мезона ситуация оказывается менее благоприятной, поскольку ток источников М не сохраняется, когда существует разность масс. Каждой связи М соответствует вершинный фактор перенормировки, который усложняет сравнение величин связи.

Интересная возможность возникает в случае, если слабый векторный обменный ток, изменяющий заряд, в самом деле соответствует току при подобно тому, как в случае мы представляли его заданным через сохраняющийся ток и если токи обоих типов есть токи одинаковой величины, подобно токам . В этом случае лептонные распады с обнаруживают факторы перенормировки, которые должны быть каким-то образом

связанными с факторами перенормировки вершин для М-мезонов, поскольку токи источников предполагаются одинаковыми. Тогда из экспериментальных данных по распаду лептоны следует, что фактор перенормировки при квадрате амплитуды есть величина порядка . В распадах лептоны и лептоны оба тока, векторный и аксиально-векторный, по-видимому, будут иметь факторы перенормировки, сравнимые по величине.

Ширина реакции распада М на , если она на самом деле приближенно равна говорит в пользу того, что перенормированная константа связи не будет значительно меньше, чем так что в настоящее время нет указаний на то, что существуют подобные малые множители в константах связи М. Однако интересно выяснить, каким окажется значение константы связи если его определять из полюса реакции

Итак, мы видим, что перспективы количественной проверки унитарной симметрии довольно туманны, так же как в случае любой другой повышенной симметрии, которая нарушается при включении разностей масс или при сильных взаимодействиях. Самую большую надежду, по-видимому, надо возлагать на возможность прямого изучения отношений затравочных констант в экспериментах весьма высоких энергий и передач импульса, гораздо больших, чем все массы [26]. Однако теоретическое исследование этого вопроса ограничено рамками перенормируемых теорий. В настоящее время теории типа Янга — Миллса с массой представляются не перенормируемыми [27], [28] и никто не предложил способа исправить подобное положение вещей.

Во всяком случае, построение удовлетворительной теории векторных мезонов является серьезным вызовом для теоретиков. Полезно заметить, что трудности в теориях типа Янга — Миллса связаны с наличием массы. Масса же приводит к нарушению симметрии и в случае калибровочной инвариантности первого рода. Как и в случае -взаимодействия, может быть, именно масса приводит к нарушению симметрии. Подобно этому, массы нуклонов и -мезонов вызывают нарушение сохранения любого аксиально-векторного тока в теории слабых взаимодействий. Весьма возможно, что новый подход к массам покоя элементарных частиц приведет к решению многих нынешних трудностей.

В заключение автор очень рад поблагодарить д-ра С. Я. Глэшоу и проф. Р. П. Фейнмана за их действенную помощь и многочисленные новые идеи. Но, разумеется, они никак не ответственны за ошибки и дефекты предлагаемой в этой статье теории. Беседы с проф. Р. Блоком относительно алгебр Ли были для автора также весьма поучительны.

Приложения

1. Набор матриц

2. Неравные нулю

При перестановке любой пары индексов нечетны, четны

За. Взаимодействия типа Юкавы для превдоскалярных мезонов с барионами в предположении связи только через

36. Взаимодействия типа Юкавы для псевдоскалярных мезонов с барионами в предположении связи только через

4. Трилинейные связи -мезонов с -мезонами и нуклонами

(кликните для просмотра скана)

(кликните для просмотра скана)

ЛИТЕРАТУРА

(см. скан)

(см. скан)

1
Оглавление
email@scask.ru