Пред.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239 240 241 242 243 244 245 След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 7. Движение изображенияВ качестве последнего примера применения изложенных методов при анализе простейших ситуаций в оптике и прежде чем переходить к детальному описанию методов определения частотных характеристик реальных оптических систем, мы покажем, как можно учесть эффект перемещения плоскости изображения относительно плоскости объекта. Более точно задача формулируется следующим образом: даны
т. е.
Фиг. 2.12. Таким образом, выражение (2.11) можно рассматривать как интеграл суперпозиции, взятый по плоскости объекта в виде
Для определения
Таким образом, при наличии движения мы можем рассматривать разультирующую частотную характеристику как характеристику двух неподвижных систем, соединенных последовательно. Первая система формирует Таблица 2.1. (см. скан) Продолжение табл. 2.1. (см. скан) В заключение настоящей главы мы еще раз напомним об аналогии между оптическими и электрическими фильтрами. Мы можем рассматривать всевозможные распределения яркости в пространстве объектов как периодические, неустановившиеся или случайные. Тогда все соотношения, рассмотренные ранее для временных фильтров, будут справедливы и для оптических систем, но с некоторыми отличиями. Во-первых, все преобразования, конечно, двумерны. Во-вторых, при некогерентном освещении интенсивности света складываются линейно, так что все входные и выходные функции всегда оказываются положительными функциями. Во многих случаях нас будут интересовать флуктуации яркости относительно ее среднего значения, и эти значения флуктуаций могут быть, конечно, как положительными, так и отрицательными. Наконец, усреднения для корреляционных функций и их преобразований являются пространственными, а не временными, и производятся по большой площади. Поэтому термин «спектр мощности» не соответствует используемому понятию, и в том случае, когда речь будет идти о преобразованиях Фурье для корреляционной функции, мы будем пользоваться выражением «спектр Винера». В остальном аналогия полная (основные соотношения приведены в табл. 2.1).
|
1 |
Оглавление
|