Пред.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239 240 241 242 243 244 245 След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 3. Метод когерентных матрицВ качестве примера мы рассмотрим сначала (естественное) иеполяризованное квазимонохроматическое поле излучения. Под неполяризованным мы понимаем поле, для которого положение электрического вектора является неопределенным. Это означает, что все его направления в плоскости за достаточно продолжительное время мы можем ожидать, что
где угловые скобки обозначают усреднение по времени. Интенсивность же обеих компонент всегда положительна, так что интенсивность, усредненная по времени, не равна нулю. Мы можем ожидать, что средние значения интенсивности
Кроме того, в нашем примере
ибо они имеют нулевые средние значения [см. выражение (9.6)]. Корреляционные функции, представленные выражениями (9.7) и (9.8), весьма удобно считать элементами
где I — полная интенсивность, т. е.
Матрица в выражении (9.9) называется когерентной матрицей, описывающей неполяризованное поле излучения. Она просто равва единичной матрице с постоянным множителем. Теперь мы дадим математическое представление (ква-зимонохроматического) поля, основанное на когерентной матрице. Рассмотрим квазимонохроматическую световую волну со средней частотой v, распространяющуюся в положительном направлении оси z. Пусть
представляют собой две взаимноортогональные компоненты в точке поля х в момент времени t (см. [12], стр. 541). Следуя Парренту и Роману
В этом выражении
Знак X означает перемножение по Кронекеру (прямое произведение) Если пучок света проходит через прибор, описываемый матрицей L, то
и поэтому когерентная матрица J интенсивности выходящего пучка имеет вид
откуда, используя выражение (9.11), получаем
Это закон преобразования когерентной матрицы в квазимонохроматическом приближении. Очень полезно рассмотреть с точки зрения метода когерентной матрицы пример, указанный в § 2. В этом частном случае операция усреднения по времени в определении когерентной матрицы (9.11) может быть опущена, так как поле, падающее на четвертьволновую пластинку, является совершенпо монохроматическим. По определению [выражение (9.11)] когерентная матрица для падающего луча есть матрица
Матрицу L для компенсатора можно получить из выражения (9.4) при
в виде когерентной матрицы для поля излучения, поляризованного с правым вращением. Полную интенсивность поля можно просто получить как след когерентной матрицы:
В нашем примере полная интенсивность равна
как для входящего, так Степень поляризации Р можно определить как отношение интенсивности поляризованной части излучения
Читателя, интересующегося подробностями вычислений, мы отошлем к книге Борна и Вольфа [12]. По апалогии с теорией частичной когерентности мы можем определить нормированную функцию взаимной корреляции
(с помощью неравенства Шварца можно показать, что
где Прежде чем закончить данный параграф, напомним, что когерентная матрица, описывающая частично поляризованное волновое поле, является эрмитовой. Матрица J представляет собой
Рассмотрим в качестве примера такой поляризатор, как призма Николя, которая пропускает только одну компоненту поля, скажем, составляющую угол представлена в виде проекционного оператора
который является эрмитовым и дает проекцию
Если естественное неполяризованное излучение [выражение (9.9)] падает на призму Николя, то интенсивность Г выходящего поля можно найти с помощью выражения (9.17). Результат таков:
Как мы видим, при этом передается только половинное значение начальной интенсивности. Теперь рассмотрим промежуточный случай, когда когерентная матрица луча подобна матрице (9.11). Если луч падает на поляризатор, ориентированный таким образом, что
Таким образом, измеренное значение интенсивности
Далее, нетрудно показать, что
Поэтому, если мы рассматриваем последовательность приборов, описываемую зависимостью
где С — компенсатор (9.4), то приходим к следующему выражению:
В этом выражении оператор Таким образом, при методе когерентных матриц состояние поля и характеристики прибора описываются
|
1 |
Оглавление
|