2.10. Переход от системы центра масс к лабораторной системе
При выводе формулы Резерфорда для сечения рассеяния предполагается, что силовой центр неподвижно фиксирован. В действительности в рассеянии участвуют два тела, ни одно из которых не является закрепленным на месте. В общем случае любая задача двух тел с центральным взаимодействием может быть сведена к одночастичной задаче. Однако реальные измерения производятся в лаборатории, поэтому необходимо знать соответствующие преобразования. Законы преобразования дают конечные и важные "поправки", которые необходимо тщательно учитывать при вычислениях. Эти поправки наиболее существенны, когда масса налетающей частицы
становится сравнимой с массой мишени
. При этих условиях эффекты отдачи, связанные с подвижностью рассеивающего центра, особенно велики.
Изображенная на рис. 2.16, б геометрическая связь между векторами и углами рассеяния позволяет получить соотношение
Положение центра масс R определяется равенством
так что
где
относятся к атому мишени. Из векторной диаграммы следует
или
Поскольку система консервативна, относительная скорость
является одной и той же величиной до и после столкновения. Первоначально
поэтому
где v — начальная скорость частицы.
Постоянная скорость движения центра масс также может быть получена из определения
Подставляя выражение для R и
в (2.23), имеем
При
углы рассеяния
и
в двух системах приближенно равны: тяжелый рассеиватель
испытывает слабую отдачу. Полезно переписать выражение (2.24) в виде
где
. Перенося одно из слагаемых в левую часть, получаем
или
так что
Положим для удобства
. Дифференцируя соотношение (2.25), имеем
и
или
Тогда
где энергия E в лабораторной системе равна
Полезно получить выражение для сечения рассеяния в терминах только
и х. Воспользуемся тем, что
так что
и
Заметив, что
, получаем выражение
приведенное в (2.19).