Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше
Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике
Время жизни возбужденного состояния (дырка в оболочке) определяется суммой всех возможных процессов затухания. Излучательные переходы происходят с вероятностью . Оже-переходы имеют вероятность , а переходы Костера — Кронига (при которых дырка заполняется электроном из той же самой оболочки) — . Других механизмов снятия возбуждения не существует, так что
(11.10)
Для переходов на вакансии в -оболочке (так же, как и для дырок в -оболочках) переходы Костера — Кронига не происходят и вероятность испускания рентгеновского излучения дается выражением
(11.11)
Величину обычно называют выходом флюоресценции. Для переходов на вакансии в А-оболочке вероятность излучательного снятия возбуждения пропорциональна (гл. 10), а вероятность оже-процесса в сущности не зависит от Z. Бархоп [15] предложил полуэмпирическое соотношение для в виде
где
(11.13)
Рис. 11.5. Зависимость выхода Y оже-электронов (штриховая линия) и рентгеновских квантов (сплошная линия), приходящихся на одну К-вакансию, от атомного номера Z. Кривые рассчитаны с помощью формулы (11.12) [13].
Числовые значения коэффициентов равны . Это соотношение дает сплошную кривую, показанную на рис. 11.5, тогда как «выход оже-электронов» равен . Как видно из этого графика, оже-переходы преобладают для элементов с малыми Z. В таких случаях испускание оже-электронов является важным механизмом релаксации -вакансий. Такая зависимость от Z не означает уменьшения скорости оже-переходов при больших Z, а лишь подчеркивает, что рентгеновские
Рис. 11.6. Зависимость флюоресцентного выхода для и -оболочек от энергии связи [9].
переходы становятся преобладающим способом снятия возбуждения при больших Z.
Зависимость флюоресцентного выхода для и -оболочек от энергии связи показана на рис. 11.6. Смысл этого графика в том, что выход флюоресценции приблизительно один и тот же для сравнимых энергий переходов независимо от электронной оболочки в тех случаях, когда не происходят переходы Костера — Кроиига. Для переходов на -оболочку при ее энергиях связи, меньших 2 кэВ, выход флюоресценции становится меньшим, чем 0,1, а полный выход оже-электронов превышает 90% для элементов с малым Аналогично для -переходов (переходы Костера — Кронига запрещены) оже-переходы преобладают при там, где энергии связи -оболочек меньше
(дырка в оболочке) определяется суммой всех возможных процессов затухания. Излучательные переходы происходят с вероятностью 
. Оже-переходы имеют вероятность 
, а переходы Костера — Кронига (при которых дырка заполняется электроном из той же самой оболочки) — 
. Других механизмов снятия возбуждения не существует, так что
(11.10)
-оболочке (так же, как и для дырок в 
-оболочках) переходы Костера — Кронига не происходят и вероятность испускания рентгеновского излучения 
дается выражением
(11.11)
обычно называют выходом флюоресценции. Для переходов на вакансии в А-оболочке вероятность излучательного снятия возбуждения пропорциональна 
(гл. 10), а вероятность оже-процесса в сущности не зависит от Z. Бархоп [15] предложил полуэмпирическое соотношение для 
в виде
(11.13)
. Это соотношение дает сплошную кривую, показанную на рис. 11.5, тогда как «выход оже-электронов» равен 
. Как видно из этого графика, оже-переходы преобладают для элементов с малыми Z. В таких случаях испускание оже-электронов является важным механизмом релаксации 
-вакансий. Такая зависимость от Z не означает уменьшения скорости оже-переходов при больших Z, а лишь подчеркивает, что рентгеновские
для 
и 
-оболочек от энергии связи 
[9].
и 
-оболочек от энергии связи показана на рис. 11.6. Смысл этого графика в том, что выход флюоресценции приблизительно один и тот же для сравнимых энергий переходов независимо от электронной оболочки в тех случаях, когда не происходят переходы Костера — Кроиига. Для переходов на 
-оболочку при ее энергиях связи, меньших 2 кэВ, выход флюоресценции становится меньшим, чем 0,1, а полный выход оже-электронов превышает 90% для элементов с малым 
Аналогично для 
-переходов (переходы Костера — Кронига запрещены) оже-переходы преобладают при 
там, где энергии связи 
-оболочек меньше 
