2.9. Спектрометрия атомов отдачи, вылетающих вперед
При упругих соударениях рассеяние назад отсутствует, если масса налетающей частицы больше или равна массе атома мишени. Кинетическая энергия налетаюшей частицы в основном передается атому отдачи — более легкому атому мишени [см. (2.7)]. Энергию атомов отдачи можно измерить, разместив мишень под скользящим углом (обычно 15°) по отношению к направлению пучка и передвинув детектор вперед 
, как показано на вставке рис. 2.15. Такая геометрия эксперимента позволяет обнаруживать наличие водорода и дейтерия с относительной концентрацией атомов порядка 0,1%, а также поверхностные покрытия "толщиной менее монослоя".
Энергетические спектры ионов отдачи Н и 
(дейтрон) из тонкой полистироловой мншени показаны на рис. 2.15. При облучении мишени ионами 
с энергией 3,0 МэВ энергия отдачи, вычисленная по формуле (2.7) для угла отдачи 
, равна 1,44 МэВ для Н и 2,00 МэВ для 
Поскольку ядра 
выбиваются с поверхности мишени, получив большую часть 
начальной кинетической энергии 
чем ядра 
то пики на спектре хорошо разделены. Энергии регистрируемых частиц сдвинуты в сторону меньших значений по сравнению с расчетной величиной из-за потерь энергии в майларовой пленке, размещенной перед детектором для поглощения ионов гелия, рассеянных на подложке.
Анализ распределения водорода и дейтерия по глубине образца с помощью спектрометрии атомов отдачи, вылетающих вперед, обсуждается в
(дейтерий), полученные при падении ионов 
с энергией 3,0 МэВ на тонкую 
полистироловую пленку, нанесенную на 
30°. Перед детектором расположена пленка из майлара толщиной 10 мкм. 1 — кремниевая подложка, 2 — пленка из полистирола 
и 
— спектр атомов отдачи Н, 4 — спектр атомов отдачи 
; 5 — регистрируемая энергия атомов Н, вылетающих с поверхности образца; 6 — регистрируемая энергия атомов 
, вылетающих с поверхности образца.
