Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
10. Приложение. Использование формализма вторичного квантования в квантовой химииВведениеФормализм операторов порождения и уничтожения оказывается наиболее удобной методикой при изучении различных математических проблем квантовой химии. Этот формализм известен обычно под названием «метода вторичного квантования», хотя такое название и не совсем удачно, потому что рассматриваемый метод — не что иное, как еще одна эквивалентная формулировка стандартной квантовой механики; антикоммутационные перестановочные соотношения, которым удовлетворяют операторы порождения и уничтожения, не имеют ничего общего с каким-либо квантованием [25]. В квантовой химии мы интересуемся поведением Ж-электронной системы; метод вторичного квантования в приложении к этой системе имеет по сравнению с другими методами то важное преимущество, что в нем автоматически учитывается свойство антисимметрии волновой функции, т. е. принцип Паули; тем самым удается избежать утомительных вычислений с детерминантами и операторами антисимметризации. Операторы порождения и уничтожения для орбиталейРассмотрим произвольную бесконечную полную ортонормированную систему одночастичных функций (спин-орбиталей)
Здесь Кронекера
Вместо
мы будем писать
Рассмотрим теперь нормированный слэтеровский детерминант, построенный из
причем из антисимметрии детерминанта следует, что
Рассмотрим далее операторы порождения а, которые при действии на А-электронные детерминанты переводят их в
Основываясь на этих определениях и на том, что любая антисимметричная функция может быть представлена в виде линейной комбинации слэтеровских детерминантов, получаем операторные соотношения
Известная формулировка принципа Паули о том, что одно состояние, скажем, состояние к, не может быть занято двумя и более электронами, теперь выражается в утверждении, что Приведенные до сих пор соотношения пригодны для любого числа электронов
при действии на
Произвольный слэтеровский детерминант теперь можно представить в виде
Нолевые операторы Операторы
Эти операторы уже не связапы с каким-либо представлением. Из формул (112), (113) и (122) сразу следует, что
Формулы, обратные выражениям (126) и (127), имеют вид
Операторы порождения и уничтожения для электронных пар Мы ввели операторы порождения и уничтожепия
Двухэлектронные функции
Отсюда с использованием выражения (130) получаем
Квадраты операторов орбиталей
Представление операторов в формализме вторичного квантованияРассмотрим одноэлектронный оператор А, который в произвольном ортонормировапном базисе записывается в виде
и допустим, что
и, следовательно,
тогда, принимая во внимание условие полноты
где
По аналогии с одноэлектронным оператором А можно рассмотреть и двухэлектронный оператор А. Результаты следующие. Если А — одноэлектронный оператор с матричными элементами
то в представлении вторичного квантования
Если А — двухэлектронный оператор с матричными элементами
то в представлении вторичного квантования
Разложение по связным группам в формализме вторичного квантованияВозьмем
где
Рассмотрим неприводимые групповые функции
В соответствии с формулами (130) и (133) для этих операторов имеем
Групповые функции
где
Операторы орбиталей
где
Вследствие приведенных коммутационных соотношений экспоненциальный оператор
можно записать в форме
Ввиду того что
Итак, оператор
или в явном виде
Точное групповое разложение для точной многоэлектронпой волновой функции с заполненными оболочками с заданным произвольным базисом
Отсюда с использованием формулы (154) в операторных соотношениях
имеем
Групповое разложение (155) оказалось представленным как групповое разложение по одно-, двух-, трех- (и т. д.) частичным функциям и их произведениям. ЛИТЕРАТУРА(см. скан) (см. скан)
|
1 |
Оглавление
|