Главная > Лекции по термодинамике
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

§ 32. Свойства энтропии

Докажем следующую теорему:

Энтропия всякой изолированной системы тел не может уменьшаться, а может только оставаться постоянной или увеличиваться.

Если система состоит из нескольких тел, то это положение справедливо для полной энтропии всех этих тел. Энтропия системы из двух тел есть сумма энтропий этих тел.

Как пример, возьмем два тела с температурами одно из которых отдает другому теплоту путем теплопроводности. Пусть, далее, . Если путем теплопроводности или лучеиспускания от первого тела ко второму перейдет некоторое количество тепла то энтропия первого тела уменьшится на , а энтропия второго — увеличится на , так что общая энтропия системы возрастет на положительную величину

Чтобы перейти к доказательству в общем случае, напомним, что (см. § 13) для произвольного цикла , а для обратимого цикла всегда . Для необратимого цикла, однако, .

Представим себе, что некоторая произвольная система переходит каким-либо образом из состояния А в состояние В, причем температуру в любой момент времени предположим одинаковой во всех точках тела. Если теперь вернуть систему из состояния В в состояние А по какому-либо обратимому пути, мы получим замкнутый цикл, к которому применима только что упомянутая общая теорема. Нельзя забывать при этом, что переход из А в В следует рассматривать как реальный процесс, о котором мы хотим что-то узнать, а переход из В в А — как фиктивный. Раз переход из В в А обратим, то для него интеграл равен и для всего цикла

а для перехода из А в В

(о вспомогательном обратимом переходе из В в А мы в дальнейшем упоминать не будем).

Для адиабатического процесса , и формула (37) примет вид

Таким образом, при адиабатическом процессе энтропия не может убывать; она остается неизменной, если процесс обратим.

Итак, мы доказали, что энтропия изолированной системы, т. е. системы, не обменивающейся теплотой с окружающей средой, не может убывать. Но тогда и энтропия всей вселенной не может убывать, ибо вселенная представляет собой изолированную систему.

1
Оглавление
email@scask.ru