4.6.3. Аксиально-симметричные атомные системы
Применим теперь результаты предыдущих разделов к случаю, когда рассеянные электроны не регистрируются. Тогда геометрией эксперимента определяется единственная ось (направление
Следовательно, возбужденный атомный ансамбль должен быть инвариантен относительно поворота вокруг этой оси, и применимы результаты разд. 4.5.1.1: все мультиполи с
обращаются в нуль. Если соответствующую матрицу плотности обозначить через
то
где
- полное сечение возбуждения состояний с магнитным квантовым числом
Из соотношения (4.6.2а) следует, что
Монополь дается выражением
где
- полное сечение. Подставляя (4.6.8) в (4.6.1) и используя (4.6.9), получаем
что является следствием равенства (4.6.9), и
где использовано явное выражение для
-символа. В частности, при
атомная система полностью определяется двумя параметрами: монополем, или полным сечением, и параметром выстроенности
Никакого результирующего момента
системе не передается.