Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 49. Статистические характеристики поляризации модулированных колебанийРассматривая интерференционные явления, мы неявно предполагали, что в случае поперечных (в частности, электромагнитных) волн поляризация складываемых колебаний одинакова. Это позволило ограничиться скалярной теорией интерференций модулированных колебаний. В общем случае поперечных волн необходимо рассматривать векторное колебание — вектор
При идеальной монохроматичности (при постоянных
и углом наклона у большой полуоси а к оси
Если В случае модулированных колебаний, когда Удобно и в векторном случае перейти от вещественных процессов
где
которая характеризует как средние поляризационные свойства вектора так и его спектральные свойства, поскольку в стационарном случае существует матрица спектральных плотностей
где функция Однако если интерес представляют только поляризационные свойства то во многих случаях можно ограничиться квазистационарным (или даже, лучше сказать, квазистатическим) приближением, а именно временными задержками в которой
Величины
Эта матрица эрмитова
и инвариантны при любом ортогональном повороте осей в плоскости
Найдем среднюю интенсивность, даваемую обоими колебаниями, если их спроектировать на некоторое направление
Если ввести коэффициент взаимной корреляции
то
и, следовательно,
Этому выражению можно придать вид (47.4), если ввести интенсивности Полностью неполяризованное колебание (в оптике — естественный свет) обладает осевой симметрией, т. е. интенсивность
В противоположном случае монохроматического (а значит, полностью поляризованного) колебания можно снять в
так что
При этих последних условиях меняется только размер поляризационного эллипса (т. е. полная интенсивность), а его эксцентриситет и наклон остаются неизменными. При линейной поляризации
причем верхний знак соответствует правой поляризации, а нижний — левой. Очевидно, при суперпозиции некоррелированных колебаний
Обратное разложение колебания
т. е. разложить на некоррелированные колебания, линейно поляризованные по осям
что соответствует сумме двух некоррелированных циркулярно поляризованных колебаний — правого и левого. Но при дополнительных требованиях разложение может быть сделано однозначным. Важным разложением такого рода является представление заданного векторного колебания в виде суммы двух некоррелированных колебаний — полностью неполяризованного и полностью поляризованного, так что
где
и, следовательно,
Из двух корней этого уравнения для А (оба корня, как легко видеть, вещественны и неотрицательны) следует выбрать корень
так как только для него выполняется условие неотрицательности В и С:
В результате разложение (49.15) оказывается единственным. Кроме того, оно инвариантно по отношению к ортогональному повороту осей в плоскости Степенью поляризации Р называется отношение интенсивности поляризованной части
к полной интенсивности
Таким образом,
Очевидно, степень поляризации — инвариант ортогонального поворота осей, поскольку она выражается через инварианты Переходя в формуле для интенсивности (49.11) к косинусу и синусу угла 20, получаем
откуда ясно, что наиболее сильные вариации
Следовательно,
что позволяет находить значение степени поляризации Р посредством соответствующих измерений. Иногда, наряду с полной степенью поляризации Р, оптики пользуются еще степенью циркулярной поляризации
и степенью линейной поляризации
Нетрудно убедиться, что полная степень поляризации Р есть
Предлагались и другие меры степени поляризации, пригодные при определенных дополнительных условиях (например, в случае нормально распределенных Матрица поляризации содержит четыре вещественных величины:
откуда
Во все безразмерные характеристики поляризации входят, конечно, только отношения параметров, что и понятно, так как указанные характеристики не должны зависеть от полной интенсивности. Другими словами, как элементы матрицы поляризации, так и параметры Стокса всегда можно нормировать на величину Пользуясь соотношениями (49.23), нетрудно выразить поляризационные характеристики (49.18) — (49.20) через параметры Стокса:
Неотрицательность
При полной поляризации здесь имеет место равенство, а в отсутствие поляризации
Итак, все статистические характеристики поляризации модулированных колебаний полностью описываются в рассматриваемом приближении В работе [53] показано, что для нормальных колебаний
Так как для нормальных величин
а для аналитических сигналов
Это соотношение тотчас же приводит к равенствам
т. е. можно находить Р, измеряя моменты флуктуаций интенсивности. Отметим в заключение, что в случае нестационарных колебаний
т. e. при больших T колебание будет полностью неполяризованным. То, что целесообразно усреднять по времени наблюдения именно элементы матрицы поляризации
|
1 |
Оглавление
|