Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 3. Ядерная релаксация в металлеТеперь обратимся к примеру применений формулы (5.28). Рассмотрим ядерпую релаксацию в металле, вызываемую взаимодействием со спиновыми магнитными моментами электронов проводимости. Это основной релаксационный механизм. В процессе спин-решеточной релаксации ядро совершает переходы, поглощая или отдавая энергию. Чтобы энергия сохранялась, в решетке должны происходить компенсирующие изменения. Поскольку существует связь с электронами проводимости, можно считать, что одновременно с ядерным переходом происходит электронный переход из некоторого состояния с волновым вектором к и ориентацией спина
где
Сумма по заполненным состояниям
При усреднении (5.31) по ансамблю электронных систем нужно лишь заменить
Теперь нужно получить явное выражение для
Здесь мы считаем, что ядро со спином I находится в начале координат. Волновую электронную функцию возьмем в виде произведений спиновой функции и функции Блоха
Теперь легко вычислить матричный элемент, входящий в (5.29):
отсюда получаем
Подставляя это выражение в (5.32), можно вычислить
Сначала интегрируем
и, принимая
Так как изменение ядерной энергии Кроме того, поскольку как
Здесь нижний предел интегрирования мы положили равным нулю, поскольку существенный вклад в интеграл вносит только область вблизи поверхости Ферми Поскольку (5.41) не зависит от спиновых квантовых чисел
так как
Но
что непосредственно следует из вида функции
Поэтому Поскольку
Используя этот результат, мы окончательно получаем
Заметим, что
Рис. 5.3. Функции Совершая переход, ядра передают электронам очень незначительную энергию по сравнению с состояния, в которые они могут переходить, заполнены. Участвует в релаксации лишь небольшая часть электронов, относящаяся к определенной части распределения. Число этих электронов пропорционально Выражение (5.46) можно написать в виде
где величина
где Пользуясь нашей формулой для
Подобное выражение получается и при использовании выражения (5.48). Важно отметить, что здесь нет необходимости пользоваться явным видом собственных функций и собственных значений, достаточно выполнить диагональное суммирование в каком угодно удобном представлении. В случае одного спина квантовые числа тип относятся к
и
находим
а поскольку
получаем
Величина
Следовательно, можно использовать (5.55) для оценки
Для ферми-газа невзаимодействующих спинов можно показать, что
где индекс нуль
которое обычно называют соотношением Коррингн по имени автора, впервые его опубликовавшего [3]. Это соотношение очень удобно использовать для того, чтобы по измеряемым значениям найтовского сдвига находить времена спин-решеточной релаксации. Более точное соотношение получается из (5.56) и (5.57) и имеет вид
Время Таблица 5.1. Экспериментальные и теоретические значения В табл. 5.1 приведены экспериментальные значения Мы замечаем, что значения
|
1 |
Оглавление
|