Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 6. Теория Блоха — Вангснесса — РедфилдаОбратимся теперь к более общему рассмотрению матрицы плотности, следуя идеям Редфилда [6], тесно связанным с теорией релаксации Вангснесса и Блоха [7, 8]. Все основные физические представления были выдвинуты еще раньше в работе Бломбергена, Пёрселла и Паунда [9]. Вывод основного уравнения теории Редфилда представляет собой обобщение приведенного в предыдущем параграфе расчета вероятности перехода. Редфилд показал, что элементы матрицы плотности подчиняются системе линейных дифференциальных уравнений следующего вида:
где величины
где штрих у знака суммы означает, что суммируются только те члены, для которых
и
Выполнение условия (5.152) позволяет распространить пределы интегрирования слишком сильно изменяется за время Большое преимущество уравнения (5.151) состоит в том, что оно приводит к системе простых линейных дифференциальных уравнений для элементов матрицы плотности, а эту систему в принципе всегда можно решить. Решение приводит к набору «нормальных колебаний». Заметим, что здесь много сходства с уравнением движения, описывающим изменение населенностей. Кроме того, формулы для Прежде чем перейти к выводу уравнений (5.150) и (5.151), заметим, что есть два пути использования этих уравнений. Первый путь состоит в том, что решается уравнение и находится поведение каждого элемента матрицы плотности, а затем находится зависимость от времени интересующей нас физической величины (например, х-компоненты магнитного момента
Второй путь заключается в попытке найти дифференциальное уравнение непосредственно для
Затем, используя уравнение (5.150), находят выражение для производной
то
Соотношение (5.157) позволяет преобразовать уравнение (5.150). Подставляя в него (5.157) и пользуясь (5.156), получаем
Подставляя это выражение в соотношение (5.155), находим
Хотя это и не видно непосредственно из (5.159), при некоторых условиях правая часть уравнения (5.159) пропорциональна линейной комбинации величин Исходным пунктом является выражение (5.111) для производной по времени от
Вычислим матричный элемент между состояниями а и а. В правой части оба члена не равны нулю. Рассмотрим первый из них
Введем теперь понятие ансамбля ансамблей, матрицы плотности которых совпадают при обращается в нуль. Это означает, что Обсудим это соображение. В общем случае можно ожидать, что
где Поскольку возмущение стационарно, усреднение
где черта сверху означает усреднение по ансамблю. Это значит, как было замечено выше, что На основании (5.163) первый член правой части (5.160) обращается в нуль при усреднении по ансамблю. Рассчитаем аналогичным образом матричный элемент между состояниями а и а для второго члена в правой части (5.160). Пользуясь тем, что
и полагая
находим
Теперь выполним усреднение по ансамблям с различными Мы получим члены вида
Примем, что среднее
не зависит от Теперь определим функцию корреляции
Используя (5.162), получаем
Определим затем спектральную плотность
Пользуясь тем, что
Поскольку заметные вклады в выражение (5.166) вносят только те члены, для которых выполняется условие следующим образом:
Последние два члена в выражении (6.166) будут иметь вид
Можно показать, что мнимая часть Аналогично тому как это было сделано выше, определим теперь спектральную плотность
Тогда, принимая во внимание (5.173) — (5.175), получаем
где
Уравнение (5.176) связывает
Важно заметить теперь, что если условие (5.178) выполняется, то в правой части уравнения (5.176) Физический смысл условий применимости состоит в том, что нельзя получить информацию о развитии системы на отрезке времени, сравнимом с
Как мы увидим при более детальном рассмотрении, условие Поскольку
(вероятности переходов изавриизрва равны), решение уравнения Редфилда приводит к одинаковой населенности всех состояний. Это соответствует бесконечно большой температуре. Следовательно, уравнение Редфилда не описывает приближения к равновесию при конечной температуре. Причина этого очевидна — ведь в уравнение входят только спиновые переменные и совершенно не учитывается наличие теплового резервуара (решетки) При строгом методе учета решетки в уравнении (5.160) используется матрица плотности для общей системы, состоящей из решетки и спинов. Так как в отсутствие
Вводя спиновые квантовые числа спиновую релаксацию. Следовательно,
Далее, найдем дифференциальное уравнение для
и просуммируем по Следовательно, можно утверждать, что во взаимодействии
где
Справедливость уравнения (5.184) не должна вызывать удивления, если принять во внимание замечания, сделанные в гл. 1, относительно достижения теплового равновесия. Заметим здесь, однако, что данное рассмотрение относится не только к населенностям уровней (диагональным элементам а), но также и к недиагональным элементам.
|
1 |
Оглавление
|