Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 4. Адиабатическое и быстрое изменения магнитного поляЗначение полученных результатов наиболее полно выясняется при рассмотрении поведения спиновой системы во внешнем магнитном поле Но, зависящем от времени. Для простоты предположим, что спиновая система термически изолирована от внешней среды, но сама может быть или не быть в состоянии теплового равновесия. Первое из упомянутых предположений удовлетворяется, если эксперименты выполняются за интервалы времени, малые по сравнению с временем спин-решеточной релаксации. В этом случае гамильтониан системы зависит только от ее внутренних переменных, тогда как спин-решеточная релаксация описывается членами гамильтониана, зависящими, как следует из (5.33), от внутренних и внешних переменных системы. Если система находится во внутреннем тепловом равновесии, то ее можно описывать спиновой температурой и тогда справедливо выражение (6.18). Теперь рассмотрим три возможных случая. а. Гамильтониан системы не зависит от времени (приложенное поле является постоянным). В этом случае средняя энергия постоянна во времени независимо от того, описывается система спиновой температурой или нет. Если система состоит из многих сильно взаимодействующих друг с другом подсистем, которые в начальный момент времени выведены из состояния равновесия, то следует ожидать, что необратимые процессы приведут систему к внутреннему равновесию, описываемому единой спиновой температурой 0. В течение этого процесса полная энергия сохраняется, так как система, на которую не действуют внешние силы, описывается не зависящим от времени гамильтонианом. Доказательство последнего утверждения предоставляется читателю (задача 6.5). б. Гамильтониан медленно изменяется во времени. Критерием медленного изменения является такая высокая скорость внутреннего переноса энергии в любой момент времени, что систему всегда можно описать единой температурой 0. При этом условии изменения являются обратимыми и энтропия системы остается постоянной. в. Гамильтониан изменяется скачком. Такое изменение может быть результатом резкого переключения поля Исследуем более подробно все перечисленные ситуации. а. Гамильтониан системы не зависит от времени. Рассмотрим систему, которая в начальный момент времени не находится в тепловом равновесии. Предположим, что составные части системы взаимодействуют между собой и система достигает внутреннего равновесия, описываемого «конечной» температурой
получаем
Закон Кюри позволяет вычислить намагниченность
где
Если гамильтониан можно разделить на две коммутирующие части, описывающие две подсистемы, то энергия каждой из них в отдельности сохраняется. Тепловое равновесие всей системы в этом случае нельзя описать единой температурой. Следует считать, что в равновесном состоянии каждая из подсистем имеет свою характерную температуру. Мы встретимся ниже с такой ситуацией при рассмотрении спиновой системы во вращающейся системе координат. В некоторых случаях с полной уверенностью нельзя считать подсистему достаточно замкнутой, чтобы описывать ее единой температурой, но часто мы будем пользоваться таким описанием, надеясь, что оно все же возможно. б. Медленное, или адиабатическое, изменение магнитного поля. Чтобы изменение поля Но было адиабатическим, оно должно удовлетворять двум условиям. Во-первых, должен отсутствовать поток тепла между спиновой системой и ее окружением. Для этого необходимо, чтобы изменение поля порядок несколько секунд, и путем охлаждения системы можно довести времена Во-вторых, необходимо, чтобы после каждого малого изменения поля
Рис. 6.1. Зависимость конечной температуры Это условие обычно выполняется, если изменение поля
где адиабатически уменьшить до значения
Таким образом, конечная температура спинов много меньше первоначальной. Если первоначально спины находились в тепловом равновесии с термостатом (например, решеткой, охлажденной до температуры жидкого гелия), то конечная температура будет много меньше температуры термостата. Заметим, что, чем больше На рис. 6.1 изображена зависимость конечной температуры Закон Кюри позволяет вычислить намагниченность, если температуру определить из выражения (6.23).
Рис. 6.2. Зависимость намагниченности Если вначале в поле
Эта зависимость представлена на рис. 6.2. Поскольку для больших значений поля Н температура Зависимость, изображенная на рис. 6.2, показывает, что с понижением внешнего поля до нуля намагниченность
где Важным следствием выражения (6.25) или рис. 6.2 является равенство ориентированными против локальных полей. Однако, поскольку в различных ядерных узлах локальные поля имеют случайные направления (здесь не рассматриваются высокоупорядоченные спиновые конфигурации, такие, как в ферромагнетиках), то результирующая макроскопическая намагниченность равна нулю. в. Резкое переключение магнитного поля. Мы рассмотрели обратимый процесс. Теперь вернемся к процессам, скоротечность которых приводит к необратимости. Предположим, что система описывается волновой функцией
где М — оператор полного магнитного момента, а
или
так как гамильтониан Используя равенство (6.29), можно показать, что скачкообразное изменение поля Н приводит к изменению среднего значения энергии Е, которое в любой момент времени
Тогда
где
Аналогично
Равенство Таким образом, можно написать
Если предположить, что непосредственно перед скачком поля система находилась в состоянии теплового равновесия при температуре До сих пор мы не использовали матрицу плотности, чтобы сделать эту главу доступной тем читателям, которые еще не достаточно знакомы с формализмом. Полученные результаты можно записать компактно, учитывая, что уравнение (6.29) эквивалентно следующему равенству для матрицы плотности
Тогда
Предполагая, что в момент времени
Поэтому
Используя высокотемпературное приближение и определение (6.14), после преобразований находим
откуда имеем
Немедленно после переключения поля спиновая система вообще не находится во внутреннем тепловом равновесии, даже если она была в таком состоянии в момент времени
Однако
Рис. 6.3. Зависимость от времени магнитного поля Н, волновой функции Смысл выражения (6.42) можно понять из частного примера. Предположим, что внешнее магнитное поле скачком выключается в момент времени
Эта конечная температура резко отличается от температуры, достигаемой при адиабатическом выключении поля,
При выключении поля скачком температура остается неизменной, тогда как медленное выключение приводит к охлаждению системы. Временные зависимости различных физических величин при выключении поля Мы описали эксперимент, который очень близок к известному эксперименту Паунда и Пёрсела [7] по достижению отрицательной температуры. За счет резкого переключения направления магнитного поля на обратное им удалось ориентировать намагниченность антипараллельно постоянному полю. При такой ориентации верхние зеемановские уровни заселены больше нижних, что соответствует отрицательной зеемановской температуре. Любая система с преимущественной заселенностью верхних энергетических уровней в принципе может иметь отрицательную температуру. В дополнение к оригинальной статье Паунда и Переела обращаем внимание читателя на лекцию ван Флека [8], посвященную общим представлениям о температуре в магнетизме, в которой превосходно объяснен этот эксперимент и обсуждено понятие отрицательной температуры. (Профессор ван Флек предупреждает, что в тексте лекции имеется несколько неверных цифр.)
|
1 |
Оглавление
|