Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
ГЛАВА 5. ИДЕАЛЬНЫЙ ГАЗ§ 1. Общие принципы36. Введение. В гл. 2 были получены уравнения движения идеальной жидкости, а именно уравнения
и
К ним нужно добавить уравнение энергии (34.3), выведенное в гл. 4. Естественно предположить, что наряду с касательными напряжениями, которыми мы пренебрегаем при рассмотрении идеальных жидкостей, равен нулю также поток тепла
Система уравнений (35.1) — (35.3) становится полной, если к ней присоединить термодинамическое уравнение состояния, связывающее величины
В частном случае совершенного газа с постоянными удельными теплоемкоетями уравнение (35.4) принимает следующий
Однако в дальнейшем мы, как правило, будем пользоваться только общими свойствами уравнений состояния, сформулированными в п. 30. Из неравенства (30.7), например, вытекает условие
Жидкость, удовлетворяющую уравнениям (35.1) — (35.4), мы ниже будем называть идеальным газом. При изучении газовой динамики почти всегда пренебрегают воздействием поля внешних сил, и мы также будем придерживаться этого естественного предположения. Пожалуй, наиболее характерным свойством системы уравнений (35.1) — (35.4) является конечная скорость распространения волн давления. Для пояснения этого факта воспользуемся следующими соображениями. Рассмотрим течение, полученное возмущением состояния покоя
Исключение
В силу хорошо известных свойств решений этого уравнения малые возмущения давления распространяются со скоростью скорости звука с. В более точной постановке вопрос о распространении волн будет рассмотрен в п. 51 и 54. Нужно заметить, что с не является постоянной, а представляет собой термодинамическую переменную, зависящую от состояния жидкости. Например, для совершенного газа
где Концепция конечной скорости звука приводит к хорошо известной картине дозвукового и сверхзвукового течения. Хотя различия между этими течениями будут естественным образом получены в последующем исследовании, представляется полезным уже здесь выяснить некоторые особенности указанных течений при помощи интуитивных соображений. Рассмотрим случай установившегося дозвукового течения, например горизонтальный полет самолета с постоянной дозвуковой скоростью. При этом возмущение давления распространяется в направлении движения самолета со скоростью, равной разности скорости звука и скорости полета, а в обратном направлении — со скоростью, равной сумме скорости звука и скорости полета. Следовательно, возмущение достигает любой точки при условии, что полет продолжается бесконечно долго. Другая картина будет при полете со сверхзвуковой скоростью. Зона возмущения ограничена теперь конусом, простирающимся от передней точки самолета назад, причем образующие этого конуса составляют с его осью угол, равный
|
1 |
Оглавление
|