г. Колебания двумерной решетки.
Предыдущее рассмотрение колебаний линейной цепочки нужно теперь
обобщить сначала на двумерную, а затем на трехмерную решетку.
Рассмотрим двумерную решетку из 
атомов, имеющую простую квадратную структуру с постоянной решетки 
Колебания этой решетки снова аналогичны колебаниям сплошной мембраны. В случае струны мы могли интерпретировать стоячую волну как результат интерференции двух бегущих волн, сумма которых удовлетворяет краевым условиям.
Фиг. 34. Колебания квадратной мембраны. Сплошные прямые обозначают узловые линии; знаки 
указывают направления смещений, нормальних к плоскости фигуры; пунктиром изображены перемещающиеся узловые линии бегущей волны, которая образует стоячие волны после отражения от границ мембраны. В настоящем случае стоячие волны также можно интерпретировать как результат взаимодействия бегущих волн, длины волн и направление фронтов которых таковы, что после отражения от закрепленных краев мембраны они «удовлетворяют» мембрану).
Картина колебаний плоской мембраны схематически показана на фиг. 34. Знаки « + » и «-» указывают
направления движения в фиксированный момент времени различных участков, на которые мембрана разделена узловыми линиями. Пунктирными линиями показаны бегущие волны, на которые можно разложить стоячие волны. Длины волн в направлении осей 
равны соответственно 
где 
являются направляющими косинусами нормали к фронту волны. Волновое число с равно 
являются соответственно волновыми числами волн, распространяющихся вдоль осей 
. Итак, мы можем представить волновое число о в виде вектора, перпендикулярного к фронту волны, с компонентами по осям 
равными
Волны будут удовлетворять краевым условиям квадратной мембраны с ребром 
если
так что компоненты волнового вектора определяются выражениями
Смещения находим из выражения
Поскольку мы рассматриваем не колебания мембраны, а колебания двумерной решетки, мы можем показать точно таким же образом, как это было сделано для линейного случая, что представляют интерес лишь колебания с такой длиной волны, для которой 
меньше 
(потому что колебания, у которых хотя бы одна компонента волнового числа больше 
не отвечают новым типам колебаний дискретной решетки). Значения 
в первой зоне Бриллюэна ограничены максимальным значением
так что общее число колебаний внутри этой зоны равно 
