7-3. ВОЗБУЖДЕНИЕ КЛИНА РАДИАЛЬНОЙ ЩЕЛЬЮ

Задача о возбуждении клина радиальной щелью имеет важное прикладное значение, поэтому рассмотрим идеально проводящий клин, в котором перпендикулярно ребру прорезана узкая щель (рис. 7-5) с напряжением и между краями.

Как указывалось в § 4-1, подобную щель можно заменить линейным магнитным током. В данном случае выражение для объемной плотности магнитного тока запишется следующим образом:

При таком распределении стороннего тока отличными от нуля составляющими векторного потенциала будут . Если мы интересуемся полем в дальней зоне, то выражение (7-36) следует подставить в формулы (7-31) и (7-32).

Чтобы рассмотреть поле элементарной щели, необходимо положить:

и интегрирование по выполнить так же, как это делалось в § 7-2.

Рис. 7-6. Диаграммы направленности радиальной щели в плоскости

По составляющим магнитного векторного потенциала определим с помощью формул (1-29) и (1-93) составляющие напряженностей электрического и магнитного поля в дальней зоне в сферической системе координат:

(см. скан)

На рис. 7-6 представлена зависимость модуля Е от угла в плоскости для

Рис. 7-7. Диаграммы направленности радиальной щели в плоскости

Излучение вдоль граней клина равно нулю, а максимум поля направлен вдоль биссектрисы угла а.

Диаграммы направленности в плоскости приведены на рис. 7-7 для тех же значений а. В этом случае имеется лишь составляющая При амплитуда поля обращается в бесконечность из-за возникновения волны продольных токов на кромке при Когда диаграмма направленности представляет собой диаграмму щели, прорезанной в бесконечной идеально проводящей плоскости.