3. Конкретный выбор хартри-фоковских орбиталей
Предыдущее рассмотрение показывает, что если задана детер-минантпая волновая функция 
полученная методом самосогласованного поля, то при выборе ССП-орбиталей имеется 
произвольных параметров. В качестве их можно взять, с одной стороны, 
параметров в ортогональных преобразованиях, которые преобразуют данную систему ССП-орбиталей в другую, а с другой стороны, 
иедиагональных множителей
Лагранжа 
формулы (15а).
13 соответствии с этим частную систему ССП-орбиталей можно выбирать двумя способами:
1) наложением 
дополнительных условий на орбитали, например
2) наложением 
дополнительных условий на недиагональные члены 
например
Уравнение (17) является не тождеством, справедливым для всех значений аргумента, а равенством, справедливым или для некоторых фиксированных значений аргумента, или для некоторых интегралов но областям изменения аргументов.
Конечно, указанные два метода выбора орбиталей связаны друг с другом. Действительно, те ССП-орбитали, которые удовлетворяют условиям (17), получаются как решения ССП-урав-нений (14), если иедиагональные члены 
взять в виде
где 
представляют собой 
функций, которые обращаются в нуль тогда и только тогда, когда каждый из аргументов равен нулю. Доказательство этого утверждения следует из уравнения (16), из которого видно, что если 
взять в соответствии с уравнением (19), то
и тогда в силу свойств 
получаем условия (17).
Для решения ССП-уравнений (14) необходимо, конечно, применение итерационных методов. Частный выбор функций 
должен быть, очевидно, таким, чтобы итерационный ряд сходился быстрее.
Наконец, частный выбор системы ССП-орбиталей может быть ограничен специальным дополнительным вариационным принципом. Именно, помимо минимизации энергии, определяющей 
требуется экстремальность (максимальность или минимальность) некоторого другого функционала 
