3.2. Сканирование в квази-Е-плоскости

Интегральные уравнения для случая сканирования в квази-E-плоскости (см. рис. 4.3) выводятся так же, как для рассмотренного выше случая. Эти уравнения можно записать на основе уравнений (12) и (13) без дополнительного анализа, если известна полная система собственных функций и соответствующий ей набор волновых сопротивлений. Собственные функции и волновые сопротивления определяются известивши способами анализа типов колебаний в цилиндрических волноводах.

Известно, что при сканировании в квази--плоскости в поле излучения отсутствует составляющая поля а все тангенциальные составляющие поля одинаково зависят от координаты Хотя в данном случае поле излучения содержит три ненулевые компоненты, только две из них необходимы для полного описания решения. Третья компонента является избыточной.

Так как общий множитель не играет роли в последующем анализе, то все выражения ниже не содержат этот

множитель. В этом случае ортонормированные собственные функции для внутренней области имеют вид

где Волновые проводимости равны

где

представляют собой постоянные распространения. Типы волн во внешнем пространстве оказываются подобными типам волн для случая сканирования в -плоскости. Таким образом,

Волновые проводимости и постоянные распространения (в направлении оси для этих типов волн равны соответственно

и

где для краткости опущен индекс в

Используя методы, рассмотренные выше, запишем интегральные уравнения для случая возбуждения антенной решетки с низшим типом волны Интегральное уравнение относительно тангенциальной составляющей магнитного поля имеет вид

Интегральное уравнение относительно тангенциальной составляющей электрического поля записывается в виде