Главная > Прикладные методы в теории колебаний
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
164
165
166
167
168
169
170
171
172
173
174
175
176
177
178
179
180
181
182
183
184
185
186
187
188
189
190
191
192
193
194
195
196
197
198
199
200
201
202
203
204
205
206
207
208
209
210
211
212
213
214
215
216
217
218
219
220
221
222
223
224
225
226
227
228
229
230
231
232
233
234
235
236
237
238
239
240
241
242
243
244
245
246
247
248
249
250
251
252
253
254
255
256
257
258
259
260
261
262
263
264
265
266
267
268
269
270
271
272
273
274
275
276
277
278
279
280
281
282
283
284
285
286
287
288
289
290
291
292
293
294
295
296
297
298
299
300
301
302
303
304
305
306
307
308
309
310
311
312
313
314
315
316
317
318
319
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

26. Метод осреднения в гироскопических системах

Рассмотрим гироскопическую систему следующего вида:

где х — -мерный вектор; А — симметрическая положительно определенная матрица — кососимметрическая, невырожденная матрица гироскопических сил; — безразмерный параметр — малый параметр. Матрицы А и Г — постоянны. Метод вариации произвольных постоянных для приведения

системы (26.1) к стандартной форме базируется на понятии вырожденной системы, отличном от ранее использовавшегося. Рассмотрим свободную гироскопическую систему

Решение этой системы имеет специфический вид:

Здесь половина постоянных интегрирования, т. е. входят в решение аддитивным образом, что соответствует наличию в системе безразличного положения равновесия, с чем связано, в частности, и то, что ровно половина частот свободных колебаний — нулевые. Другая половина постоянных интегрирования определяет амплитуды и фазы свободных колебаний. Особенностью является также и то, что скорость свободных колебаний имеет порядок большого параметра .

Свободная гироскопическая система имеет скалярных первых интегралов

откуда следует тождество дляфункций и

Поскольку есть функциис равным нулю средним значением по то

Или, дифференцируя это тождество по получим еще одно тождество:

Рассмотрим теперь функции (26.2) в качестве замены переменных в системе (26.1). Тогда

Подставляя из первого уравнения во второе и учитывая тождество (26.3), получаем

Подставляя это выражение для в первое уравнение системы (26.4) и учитывая, что получим уравнение для

Уравнения (26.5) и (26.6) в совокупности и определяют замкнутую систему уравнений в стандартной форме одночастотной системы. Применение к ней метода осреднения не отличается от вышеизложенного.

Система (26.1) аналогичным образом может быть приведена и ко второй стандартной форме. Для этого следует конкретизировать форму решений (26.2) в зависимости от амплитуд и фаз колебаний. Однако в этом большой необходимости нет, поскольку для изучения резонансных режимов соответствующие расстройки частот можно вводить и в первую стандартную форму. Пример такой техники будет приведен в разд. 30.

1
Оглавление
email@scask.ru