Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике Глава 6. ПРИЛОЖЕНИЯ IВо многих областях физики солитонные уравнения часто возникают как аппроксимации известных и более точных уравнений. Действительно, этого следует ожидать, поскольку дисперсия и нелинейности, входящие в различные солитонные уравнения, могут считаться первыми членами в разложениях более полных выражений для дисперсии и нелинейности. Как мы уже видели в разд. 1.4, использованные для получения солитонного уравнения методы теории возмущений могут приводить к довольно длинным и утомительным вычислениям. В этой главе содержатся дополнительные примеры, взятые из гидродинамики и физики плазмы, а также классическая модель теории дислокаций в твердом теле. Особое значение придается получению солитонных уравнений из стандартных уравнений, используемых в этих областях физики. Читатель, минимально знакомый с этими вопросами, может не обращаться к дополнительным источникам. В главу не включены примеры солитонов, встречающихся в физике низких температур, квантовой теории поля и других областях, которые требуют более специальных знаний. 6.1. ВОЛНЫ НА МЕЛКОЙ ВОДЕ И УРАВНЕНИЕ КОРТЕВЕГА — ДЕ ФРИЗАРассмотрим движение плоских волн на поверхности жидкости. Предполагается, что максимальная амплитуда возмущения а мала по сравнению с глубиной Движение жидкости описывается вектором скорости Предполагается, что снизу жидкость ограничена твердым горизонтальным дном, так что обозначены индексом 1. На свободной поверхности граничные условия нелинейны, и именно в этом вся сложность задачи. Для свободной поверхности
Так как
Второе граничное условие получается из соотношения импульсов
где
Рис. 6.1. Переменные, применяемые при анализе волн на мелкой воде, приводящем к уравнению Кортевега — де Фриза. Так как
Вычисляя это выражение на верхней поверхности в предположении, что
Таким образом, движение поверхности описывается решением уравнения Лапласа, удовлетворяющим нелинейным граничным условиям (6.1.2) и (6.1.5). Так как нас интересуют только малые значения
Подставляя это разложение в уравнение Лапласа и разделия члены по степеням у, получим рекуррентное соотношение
Тогда компоненты скорости на свободной поверхности запишутся в виде
где Прежде чем приступить к выводу уравнения Кортевега — де Фриза, поучительно рассмотреть линейное волновое уравнение, которое получится, если в граничных условиях (6.1.2) и (6.1.5) пренебречь членами с произведениями. Кроме понимания роли, которую играют два малых параметра Если линеаризовать граничные условия (6.1.2) и (6.1.5), полагая
Первоначально используем только первые члены в (6.1.8), чтобы выразить
Исключая
Таким образом, мы ожидаем, что поверхностные скорости волн с характеристической амплитудой а имеют порядок Прежде чем вернуться к нелинейной задаче, заметим, что сохранение вторых членов в (6.1.8) дает линейные уравнения
из которых можно получить линейное уравнение
Теперь предположение Чтобы перейти к нелинейным уравнениям, введем сначала безразмерные независимые переменные, полагая
Первое и второе граничные условия (6.1.2а) и (6.1.5) принимают вид
Теперь эти уравнения легко решаются методом возмущений, описанным Уиземом (117). Заметим, что если пренебречь
и сохраним члены до первого порядка по
Так как параметры
Преобразованием
где
Постоянная с в
Несколько более систематический вывод уравнения Кортевега — де Фриза можно получить, следуя процедуре, которая будет введена в разд. 6.5 ([106], приложение). Были проделаны эксперименты по поверхностным волнам, подтверждающие солитонную теорию уравнения Кортевега — де Фриза (см., например, [49]). В качестве простого примера применения изложенных выше результатов к экспериментальным волнам на воде заметим, что начальный размер волны задан через
|
1 |
Оглавление
|