Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике В рассмотренных выше задачах о колебаниях действующие силы можно было отнести к одной из трех категорий: позиционные (в частности, восстанавливающие) силы, зависящие только от обобщенных координат $q_{i}$; диссипативные силы, определяемые обобщенными скоростями $\dot{q}_{j}$; вынуждающие силы, являющиеся заданными функциями времени $t$. Однако существуют силы более сложной природы, в частности нестационарные позиционные силы, которые зависят от координат $q_{j}$, а также от времени $t$ (в явном виде) : и притом так, что их невозможно представить в виде суммы двух слагаемых, одно из которых зависит только от координат, а другое – только от времени. Ограничимся рассмотрением линейных систем с одной степенью свободы, когда шри малых отклонениях от положения равновесия обобщенная сила определяется выражением причем, в отличие от случаев действия стационарных восстанавливающих сил, параметр $c=c(t)$ является функцией времени. содержит переменный коэффициент и описывает параметрические колебания. Как мы увидим ниже, свойства движения, описываемого уравнением (9.3), существенно отличаются от свойств свободных колебаний, определяемых дифферепциальными уравнениями с постоянными коэффициентами. Важное значение имеют нередко встречающиеся в приложения случаи периодического изменения параметра, когда Соответствующие этим случаям колебания называются параметрически возбуждаемыми или, короче, параметрическими. Решением дифференциального уравнения (9.3) при условии (9.4) мы займемся ниже, но уже здесь отметим, что амплитуды параметрических колебаний в зависимости от значений постоянных системы – либо
|
1 |
Оглавление
|