Главная > ПРИКЛАДНАЯ ТЕОРИЯ КАТАСТРОФ. ТОМ-2 (Р.ГИЛМОР)
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
164
165
166
167
168
169
170
171
172
173
174
175
176
177
178
179
180
181
182
183
184
185
186
187
188
189
190
191
192
193
194
195
196
197
198
199
200
201
202
203
204
205
206
207
208
209
210
211
212
213
214
215
216
217
218
219
220
221
222
223
224
225
226
227
228
229
230
231
232
233
234
235
236
237
238
239
240
241
242
243
244
245
246
247
248
249
250
251
252
253
254
255
256
257
258
259
260
261
262
263
264
265
266
267
268
269
270
271
272
273
274
275
276
277
278
279
280
281
282
283
284
285
286
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

Нелинейные системы, по существу, являются более трудными для изучения, чем их линейные аналоги. Для описания n-мерных нелинейных динамических систем мы не располагаем таким широким комплексом теорем, который существует для описания линейных динамических систем. Поэтому лучший выход состоит в том, чтобы найти интересные точки и поверхности в пространстве Rn и вблизи таких инвариантных множеств выполнить линейный анализ устойчивости.

Цель этой главы заключалась в том, чтобы показать, каким более или менее упорядоченным. образом можно подойти к проблеме построения таких интересных инвариантных множеств. Здесь был представлен подобный подход преимущественно графического характера. Размерность такого графического метода зависит от размерности n пространства состояний. Этот метод в упрощенном виде был использован для двумерного графического построения в комплексной плоскости корней усеченной матрицы устойчивости. Подобные методы дают возможность без особых затруднений строить динамические потоки и изолированные нелокальные инвариантные поверхности, а также помогают понять характер возникающих бифуркаций.

Было проведено изучение некоторых интересных нелинейных динамических систем, и среди них структурно устойчивого потока. Рождение такого потока происходит в результате бифуркации Хопфа, что является предельным циклом, топологически эквивалентным окружности T1. По мере увеличения степени нелинейности структурно устойчизого возмущения гармонического осциллятора этот поток становится все более сплюснутым и деформированным. В пределе получим релаксационные колебания.

Кроме того, были изучены потоки в R3 и построен один интересный поток, замыкающийся на себя. В качестве исходного материала послужило одно из базовых нульмерных критических множеств в R3(F+2×M01), а также механизм «обратной связи». Этот поток моделирует поведение простейшей нелинейности динамической системы в R3. Была рассмотрена пара таких нульмерных критических множеств в R3. Их можно было расположить таким образом, чтобы переменная состояния прыгала хаотическим образом от одного фокуеа к другому. Этот результат дает весьма полезную наглядную демонстрацию поведения нелинейных уравнений Лоренца. Несколько подробнее были рассмотрены локальные критические свойства (r1,rf,r4), однако относительно нелокальных бифуркаций (r2,r3) мы располагаем довольно скудными сведениями. Подобная система нелинейных уравнений была использована для описания неустойчивости слоя жидкости, подогреваемого снизу, и неустойчивого лазерного излучения.

Показана важность теоремы о центральном многообразии, представляющая собой для динамических систем аналог леммы Тома о расщеплении, предложенный для описания положения равновесия градиентных систем. Использование этой теоремы позволяет уменьшить размерность сложной нелинейной задачи с n= =dimRn до dimVc. Последнее как раз является числом собственных значений матрицы устойчивости Fij с нулевыми действительными частями. Таким образом, исследование бифуркаций исходной динамичесқой системы сводится к исследованию лишь таких бифуркаций, которые могут возникнуть на центральном многообразии. Это обстоятельство служит обоснованием описанных методов определения «неприводимых потоков» для n-мерных динамических систем.

В заключение было дано описание картины Рюэля — Тейкенса перехода к турбулентности в результате каскада из четырех, трех или меньшего числа последовательных бифуркаций Хопфа. Приведено обсуждение двух гидродинамических экспериментов, результаты которых согласуются с описанной картиной. По-видимому, с ней согласуются также и наблюдения перехода к турбулентности в оптически бистабильной системе [16].

Литература
1. Zeeman E. C. Catastrophe Theory, Selected Papers 1972-1977, Reading: Addison-Wesley, 1977.
2. Rössler O. E. Different Types of Chaos in Two Simple Differential Equations, Z. Naturforsch., 31a, 1664-1580 (1976).
3. Lorenz E. N. Deterministic Nonperiodic Flow, J. Atoms. Sci., 20, 130-141 (1963).
4. Robbins K. A. Periodic Solutions and Bifurcation Structure at High r in the Lorenz Model, SIAM J. Appl., Math., 36, 457-472 (1979).
5. Treve Y. M. Theory of Chaotic Motion with Application to Controlled Fusion Research, in: Topics in Nonlinear Dynamics, A Tribute to Sir Edward Bullard (S. Jorna, Ed.), New York: American Institute of Physics, 1978, pp. 147-220.
6. Saltzman B. Finite Amplitude Free Convection as an Initial Value Problem — 1. J. Atoms Sci., 19, 329-341 (1962).
7. Risren H., Nummedal K. Self-Pulsing in Lasers, J. Appl. Phys., 39, 46624672 (1968).
8. Haken H. Analogy Between Higher Instabilities in Fiulds and Lasers, Phys. Lett., 53A, 77-78 (1975).
9. Arnol’d V. I. Ordinary Differential Equations, Cambridge: M.I.T. Press, 1973.
10. Ruelle D., Takens F. On the Nature of Turbulence, Commun. Math. Phys., 20, 167-192 (1971).
11. Marsden J. E., McCracken M. The Hopf Bifurcation and Its Applications, New York: Springer, 1976.
12. Newhouse S., Ruelle D., Takens F. Occurence of Strange Axiom A Attractions Near Quasi — Periodic Flows on Tm,m3, Commun. Math. Phys., 64, 35-40 (1978).
13. Gollub J. P., Swinney H. L. Onset of Turbulence in a Rotating Fluid, Phys. Rev. Lett., 35, 927-930 (1975).
14. Gollub J. P., Benson S. V. Chaotic Response to Periodic Perturbation of a Convecting Fluid, Phys. Rev. Lett., 41, 948-951 (1978).
15. Curry J. H. Chaotic Response to Periodic Modulation of a Convecting Fluid, Phys. Rev. Lett., 43, 1013-1016 (1979).
16. Gibbs H. M., Hopf F. A., Kaplan D. L., Schoemaker R. L. Observation of Chaos in Optical Bistability, Phys. Rev. Lett., 46, 474-477 (1981).,

1
Оглавление
email@scask.ru