Главная > ВЕРОЯТНОСТНЫЕ И СТАТИСТИЧЕСКИЕ АСПЕКТЫ КВАНТОВОЙ ТЕОРИИ (А.С. Холево)
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

Рассмотрим идеализированную схему передачи сообщений, изображенную на рис. 14. В отсутствие сигнала носитель информации $\mathscr{C}$ (например, электромагнитное поле) находится в некотором состоянии $S$. Обычно принимается, что $S$ – равновесное (гиббсовское) состояние при данной температуре. Передача сигнала осуществляется воздействием источник с сообе ни й $\mathscr{F}$ насистему $\mathscr{E}$,
Рис. 14.

что приводит к изменению ее состояния. Если имеется возможность варьировать какой-либо параметр (совокупность параметров) источника $\mathscr{F}$, то результирующее состояние носителя информации $\mathscr{C}$ будет функцией $S_{\theta}$ этого параметра $\theta$.

Если носитель информации описывается классически, то его состояния суть распределения вероятностей $P_{\theta}(d \omega)$ на фазовом пространстве $\Omega$ системы $\mathscr{C}$. Подобные каналы связи рассматриваются в классической теории информации. Если же носитель информации является квантовомеханической системой, то его состояния описываются операторами плотности $S_{9}$ в соответствующем гильбертовом пространстве $\mathscr{K}$ и тогда говорят о квантовом канале связи. С созданием источников когерентного излучения – лазеров – появилась принципиальная возможность создания систем связи, работающих в оптическом диапазоне. Если в радиотехническом диапазоне частот юнергия фотона» $\hbar \omega$ пренебрежимо меньше средней тепловой энергии $k T$ и поле излучения может описываться классически, то в оптическом диапазоне квантовые эффекты приобретают значительную роль и последовательное описание носителя информации – поля излучения – требует привлечения квантовой теории. Принимая упрощенное описание поля как конечного набора квантовых осцилляторов (что обычно оправдано в рассматриваемых вопросах), мы видим, что в отсутствие сигнала поле описывается гауссовским состоянием (V.1.7) с нулевым средним значением, а воздействие источника отражается в появлении ненулевого среднего $\bar{a}$, которое играет роль передаваемого сигнала. Это является квантовым аналогом широко используемой в теории информации модели сигнала на фоне аддитивного гауссовского шума.

Заключительным эвеном в системе связи является приемник $\mathscr{R}$, назначением которого является получение оценки $\hat{\theta}$ истинного значения сигнала $\theta$, по наблюдениям за системой $\mathscr{C}$. Отвлекаясь от подробностей реализации процедуры оценки, можно сказать, что приемник осуществляет некоторое измерение параметра $\theta$ в семействе состояний $S_{9}$. Весьма важным является вопрос о наилучшем возможном способе приема, т. е. об оптимальном в каком-то смысле измерении параметра $\theta$, а также о принципиальных границах точности его измерения.

В гл. IV мы рассмотрели аналогичные вопросы для кинематических параметров ковариантных семейств квантовых состояний, используя байесовский и минимаксный критерии оптимальности. Здесь мы рассмотрим иной подход, основанный на понятии несмещенности. Этот подход не предполагает существования априорного распределения у параметра $\theta$ и годится для семейств состояний, не обладающих какой-либо симметрией.

Пусть $\left\{S_{\theta}\right\}$ – семейство квантовых состояний, где $\theta=$ $=\left[\theta_{1}, \ldots, \theta_{n}\right]$ пробегает некоторую область $\Theta \subset \mathbb{R}^{n}$, и $M\left(d \theta_{1} \ldots d \theta_{n}\right)$ – измерение со значениями в $\boldsymbol{\theta}$. Измерение называется кесмещенным, если
\[
\int \hat{\theta}_{j} \mu_{g}\left(d \hat{\theta}_{1} \ldots d \hat{\theta}_{n}\right)=\theta_{j}, \quad \theta=\left[\theta_{1}, \ldots, \theta_{n}\right] \in \theta,
\]

где $\mu_{6}$-распределение вероятностей измерения относительно состояния $S_{6}$ :
\[
\mu_{\epsilon}(B)=\operatorname{Tr} S_{\theta} M(B), \quad B \equiv \mathscr{A}(\Theta) .
\]

Это означает, что измерение не имеет систематической погрешности. В этой главе мы будем рассматривать в основном несмещенные измерения.

Мы будем всегда предполагать, что вторые моменты измерения конечны, т. е.
\[
\int \hat{\theta}_{i}^{2} \mu_{j}\left(d \dot{\theta}_{1} \ldots d \hat{\theta}_{n}\right)<\infty, \quad \theta \in \Theta .
\]

В качестве функции отклонения будет использоваться квадратичная форма
\[
W_{\theta}(\hat{\theta})=\sum_{i, k} g_{i k}\left(\theta_{j}-\hat{\theta}_{j}\right)\left(\theta_{k}-\dot{\theta}_{k}\right),
\]

где $\boldsymbol{O}=\left[g_{j k}\right]$ – некоторая вещественная невырожденная положительно определенная весовая матрица. Точность измерения будет определяться полным среднеквадратичкым отклонснием
\[
\Sigma_{0}\{\boldsymbol{M}\}=\int W_{\theta}(\hat{\boldsymbol{\theta}}) \mu_{0}\left(d^{n} \hat{\theta}\right)
\]
(где $d^{n \hat{\theta}}$ то же самое, что $d \hat{\theta}_{1} \ldots d \hat{\theta}_{n}$ ). Подчеркнем, что для многомерного параметра определение среднеквадратичного отклонения существенно зависит от выбора весовой матрицы. Для одномерного параметра $\Sigma_{\theta}\{\boldsymbol{M}\}=g \cdot \mathrm{D}_{\theta}\{\boldsymbol{M}\}$, где D. $\{\boldsymbol{M}\}$ – дисперсия несмещенного измерения $\boldsymbol{M}$.
Вводя матрицу ковариации измерения
\[
\boldsymbol{B}_{0}\{\boldsymbol{M}\}=\left[\int\left(\hat{\theta}_{f}-\theta_{f}\right)\left(\hat{\theta}_{k}-\theta_{k}\right) \mu_{0}\left(d^{n \hat{\theta}}\right)\right] \equiv\left[b_{l k}\{\boldsymbol{M}\}\right],
\]

имеем
\[
\Sigma_{9}\{M\}=\operatorname{Tr} \boldsymbol{Q} \boldsymbol{B}_{1}\{\boldsymbol{M}\}=\sum_{i, k} g_{/ k} b_{i k}\{\boldsymbol{M}\} ;
\]

здесь $\mathbf{T r}$ – след матрицы.
Несмещенное измерение называется наилуишим (для данного значения параметра $\theta$ ), если оно минимизирует $\mathfrak{\Sigma}_{0}\{\boldsymbol{M}\}$ среди всех несмещенных измерений. Если существует измерение, минимизирующее $\Sigma_{0}\{M\}$ для всех $\boldsymbol{\theta} \in \boldsymbol{\theta}$, то оно называется равномерно наилущиим.

В этой главе мы получим ряд общих границ для среднеквадратичного отклонения несмещенного измерения и применим их в задаче оценивания параметров среднего вначения гауссовского состояния.

Categories

1
Оглавление
email@scask.ru