23. СВОЙСТВА ПРОМЕЖУТОЧНЫХ БОЗОНОВ

В этой главе мы вычислим парциальные и полные ширины -бозонов и обсудим уже осуществленные и планируемые эксперименты по рождению этих частиц.

В стандартной модели электрослабого взаимодействия массы промежуточных бозонов однозначно предсказываются, если известен угол Вайнберга:

Нейтринные эксперименты, обсужденные в предыдущей главе, дают 1/2. Это значит, что ГэВ.

Эксперименты, осуществленные на специально построенном для этой цели протон-антипротонном коллайдере ЦЕРН, привели в 1983 г. к открытию и -бозонов с массами, в пределах точности опыта совпадающими с предсказанными.

Если говорить не просто о качественном, но также и о количественном сопоставлении эксперимента и теории, то следует принять во внимание, что величина является не константой, а функцией переданного импульса. Это обусловлено радиационными поправками и в первую очередь тем, что в основном из-за электронной поляризации вакуума а меняется примерно

Примерно в таком же соотношении меняется и поскольку из-за массивности Т-бозонов в интервале практически не изменяется (более подробно вопрос об изменении обсуждается в гл. 25 в разделе «Бегущие» константы связи). Величина , полученная путем теоретической обработки всех данных нейтральных токов, о которой говорилось в примечании в начале гл. 22, относится к да ту.

С учетом сказанного выше мы выпишем формулы для масс -бозонов в том виде, как они обычно приводятся в литературе:

, причем при расчете радиационной поправки принимается ГэВ.

С учетом экспериментальных данных о массах -бозонов среднее значение принимается равным: