Качественное обсуждение

Целый ряд из полученных в этой главе результатов легко понять на чисто качественном уровне, не делая никаких расчетов. Прежде всего, то обстоятельство, что Г следует из размерных соображений, поскольку где — размерность массы. При этом мы опираемся только на то, что вероятность пропорциональна и что единственным размерным параметром, определяющим динамику распада мюона, является масса последнего, поскольку массой электрона можно безболезненно пренебречь.

Обратимся теперь к угловой асимметрии, которая, как легко видеть, является как так и С-неинвариантной: она имеет разные знаки в левой и правой системах координат; она имеет разные знаки для в распадах соответственно. Легко понять и характерные черты этой асимметрии. Рассмотрим электрон с энергией, близкой к максимальной . В этих условиях нейтрино и должны лететь в противоположную электрону сторону (рис. 3.2) (фазовый объем конфигурации, когда одно из них обладает малым импульсом, мал).

Рис. 3.2

Рис. 3.3

Учитывая, что спиральности и противоположны, мы должны заключить, что они уносят нулевой угловой момент. Следовательно, электрон должен вылетать таким образом, чтобы его спин был параллелен спину мюона. Но поскольку электрон имеет отрицательную спиральность, то его импульс должен быть преимущественно направлен против спина мюона. Этому отвечает полученная нами выше формула для углового распределения электронов, которая при пропорциональна

При нейтрино и антинейтрино летят в противоположные стороны, их суммарный спин равен единице. На этот раз в силу сохранения углового момента электрон должен лететь по спину мюона (рис. 3.3). Аналогичные рассуждения нетрудно провести и для распада положительного мюона.