видно, что этот предел обрезания порядка 
массы промежуточного бозона. Но из сказанного выше видно, что величина 
на много порядков больше, чем допускает наблюдаемая величина 
Очень интересно, что теория слабого взаимодействия, которую мы изучаем, справляется с этой трудностью путем взаимной компенсации диаграмм, содержащих виртуальные u- и с-кварки. Механизм этой компенсации часто называют 
— по первым буквам фамилий его авторов.
Рис. 11.5
Рис. 11.6
Следует подчеркнуть, что статья Глешоу, Илиопулоса и Майани была опубликована за несколько лет до открытия очарованных частиц и очень сильно стимулировала экспериментальные поиски этих частиц.
С учетом с-кварков мы должны рассмотреть не один квадратик (рис. 11.5, а), а четыре таких квадратика (рис. 11.6). Вспомним, что заряженный ток, испускающий 
-бозоны, имеет вид 
(Вкладом 
и 
-кварков мы здесь пренебрегаем, их учет см. в гл. 15.) Теперь нетрудно проверить, что вклады всех четырех квадратов на рис. 11.6 пропорциональны 
, причем 
и 
знаком плюс, а 
— со знаком минус. В результате при импульсах виртуальных кварков, много больших 
четыре диаграммы рис. 11.6 полностью взаимно компенсируются. Ненулевой вклад возникает от области [малых импульсов из-за того, что тефти: 
где
Отсюда для разности масс 
-мезонов нетрудно получить
Из сравнения с наблюдаемой, величиной 
следует, что масса с-кварка порядка 1 ГэВ.
могут и должны возникнуть во втором порядке теории возмущений по 
(рис. 11.5). На рис. 11.5, а показано, как этот переход идет за счет обмена 
-бозонами, на рис. 
тот же процесс изображен в локальном четырехфермионном пределе. Легко видеть, что диаграмма 5, 6 расходится квадратично и дает эффективную константу пёрехода 
порядка 
где 
— предел обрезания. Из диаграммы 5, а
