(Напомним, что 
Для 
-рассеяния всяамплитуда обусловлена взаимодействием: нейтральных токов 
и ее; для 
-рассеяния амплитуда является суммой двух слагаемых, одно из которых отвечает произведению нейтральных токов 
и ее, а другое - произведению заряженных токов 
. При этом для последнего члена используется преобразование Фирца:
(Таким образом, заряженному току отвечают значения 
). Найдем теперь 
:
Здесь члены, пропорциональные 
такие же, как в рассеянии за счет заряженных токов соответственно (см. выше). При вычислении интерференционных членов, пропорциональных 
удобно испольеовать преобразование Фирца. Например, первый интерференционный член удобно записать в виде
Оба интерференционных члена дают одинаковые вклады. Учитывая, что 
выпишем окончательное выражение для сечения 
-рассеяния: 
Напомним, что 
-масса электрона, Т — его кинетическая энергия в лабораторной системе координат после рассеяния, 
—энергия налетающего нейтрино. В пределе 
интерференционный член, стремится к нулю. Это естественный результат, поскольку интерференция левых и. правых спиральных состояний для ультрарелятивистской частицы должна зануляться.
Чтобы получить сечение 
и 
-рассеяния, заметим следующее. Сечение рассеяния 
равно сечению рассеяния 
Но при переходе от электрона к позитрону следует поменять местами левые и правые компоненты. Следовательно,
-рассеяния может быть записана в виде
или 
(рассеяние 
обсуждается в конце этого раздела). Значения констант 
в случае стандартной модели электрослабого взаимодействия будут получены в гл. 22:
